Swinger SMART Swinger and Magnetic Analyzer with Rotator and Twister Target SMART SMART NPOL Swinger and Magnetic Analyzer with Rotator and Twister F2-Detector EPOL System RIKEN Accelerator Research Facility (RARF) E ×B Spin Rotator Beam Line Polarimeter By d+p Elastic Scattering Polarized Ion Source vector & tensor d 自由自在な偏極軸の制御能力自由自在な偏極軸の制御能力 -- 理研偏極重陽子ビームの最大の特徴理研偏極重陽子ビームの最大の特徴 •• •• 偏極軸の制御偏極軸の制御－－ Wien Wien Filter Filter （ビーム加速前）（ビーム加速前） AVF･RING AVF･RING サイクロトロンサイクロトロン－－シングルターン取り出しシングルターン取り出し → → 減偏極が少ない減偏極が少ないビーム偏極度：60－80% ビーム偏極度：60－80% (理想値に対する割合) (理想値に対する割合) 重陽子－陽子弾性散乱による三体力の研究重陽子-陽子弾性散乱：三核子系の非束縛状態 - Faddeev 理論計算二核子間力を用いて三核子系を厳密に記述現実的な核力ポテンシャル CDBonn, AV18, Nijimegen I,II,93 - 高精度の実験結果両者の比較でもし明確な差がある場合… 重陽子から陽子へのスピン偏極移行量測定 - 現在の3NFモデルではスピン記述に問題有り - TM vs. TM’ →3NFはカイラル対称性を満たすと○ - TM’とUrbana型の三体力の区別は未三体力の効果を示唆 d - p Elastic Scattering at 135 MeV/A 藤田-宮沢型の三体力微分断面積が最小となる角度付近で 30％の差 → 三体力の効果! 中間エネルギー(～100 MeV/A) における重陽子－陽子弾性散乱は三体力を調べる上で良いプローブと考えられる。 K. Sekiguchi et al. PRC, 65, 034003(2002) K. Sekiguchi et al. PRC, 71, 014001(2004) 135MeV/Aにおける重陽子－陽子分解反応1H(d,pp)nの測定 TM’ 型とUrbana 型の優劣をつける ← Large Effects of 3NF y’ Kyy の測定例なし → 世界に先駆けて測定 135MeV/uのデータ → 三核子系散乱の標準データこのエネルギー領域では弾性散乱より分解反応の断面積の方が2.5倍大きい →主要チャンネルである幾何学的配置 (θ1=31°, θ2=31°, φ12＝180°)を中心に測定測定量 : Kyyy’, Ayy, Axz, Axx 測定範囲 : S=140 – 200 MeV Kyyy’ : S = 150, 190 MeV Aij : S = 145, 155, 185, 195 MeV EPRパラドックスの検証～局所実在論 vs 量子力学～局所実在論 : 物理量の値を確実に知ることができるときに物理的実在要素が存在する。実験 Ed = 270 MeV 1 H(d, 2He)n @ θ = 0oで1S0の陽子対を生成陽子偏極度計EPOLを開発(SMARTのF2に設置) 量子力学 : 物理量は観測して初めて確定する。それぞれの仮定によって r r スピン相関関数 C (a , b ) 粒子１粒子２ 1S 0 (2粒子のスピンの符号の積の期待値) が違う結果になる。スピンの向きは最初から決まっていた→始状態を指定スピンの向きは観測によって初めて決まる局所実在論 2陽子の炭素標的による散乱角の相関スピン相関関数 C(Φ) を導出 z A,Bは、1と-1の2つの値のみ。 z 状態を指定する変数λで積分して期待値をとる。結果ベルの不等式(期待値の上限) r r r r r r r r S = C (a , b ) − C (a , b ′) + C (a ′, b ) + C (a ′, b ′) ≤ 2 Sexp(45o) = 2.83 ± 0.31 > 2 (Bell’s limit) 量子力学 2.7σ (信頼度99.3%) で z 状態 : スピンの状態は決まっていない期待値 r r r r r r r r SQM = C (a , b ) − C (a , b ′) + C (a ′, b ) + C (a ′, b ′) = 2 2 ベルの不等式不等式の破れを検証