流動を伴う物質移動（p.483） y x δ NA,y 壁を伝わって流れ落ちる薄い液膜にA成分が拡散速度分布：p.96 C A  NA   RA  0 t 反応無し、定常、2次元 N A, x x  N A, y y 0 (1) (26-72) N A, x   DAB C A  x A ( N A, x  N B , x ) x liquid o[x方向の拡散]<<o[x方向の流動] N A, x  xA ( N A, x  NB, x )  CAvx N A, y N A, y C A   DAB  x A ( N A, y  N B , y ) y y方向流動無し C A   DAB (3) (26-76) y (2) (26-75) (2), (3)→(1) C Avx   CA  DAB x y 2 2 vx（x方向速度）：y方向のみに依存 C A  CA vx  DAB x y 2 2 境界条件（B.C.）必要 (26-78) C A  CA vx  DAB x y 2 2 y x δ NA,y 必要な境界条件の数 xに関して1つ x=0 : CA=0 yに関して2つ C A y0 : 0 y y=δ : CA= CA 0 この式は？ 2 2   vx vx vx   vx  vx  P        vx  vy    2  2  t y  x y   x  x ρで割る 2 2  vx vx vx  vx  vx  1 P  vx  vy    2  2  t x y  x  x y  νは何？、単位は？この式は？ 2 2   T T T  T T   k  2  2  Cp  Cp vx  vy t y   x y   x ρCpで割る  T  T  T T T  vx  vy    2  2  t x y y   x 2 2 (19-14, p. 280) αは何？、単位は？この式は？ 2 2  C A C A C A  CA  CA    vx  vy  DAB  2  2  t x y y   x (25-18, p. 437) DABは何？、単位は？ ν、α、DAB： L2/t ex) m2/sec 組み合わせれば無次元数 ν/α=Pr（プラントル数）熱が、対流と熱伝導のどちらで伝わるか ν/DAB=Sc（シュミット数）物質が、対流と分子拡散のどちらで移動するか？ α /DAB=Le（ルイス数）分子拡散と熱伝導とどちらが大きいか？ Pr、Sc、Le：全て物性値 Fluxの表し方－１ Flux=物性値×勾配 τyx = -μ q A x 0 du dy T  k x C A N A   DAB y Newtonの法則 x 0 y 0 Fourierの法則 Fickの法則物性値は不変、対流の影響は勾配に反映コーヒーの中の砂糖を考える濃度かき混ぜていないとき砂糖から十分離れた所ではC=0 0 δ 0 砂糖表面からの距離コーヒーの中の砂糖を考える濃度かき混ぜたとき砂糖から十分離れた所ではC=0 0 δ 0 砂糖表面からの距離かき混ぜることにより、勾配がきつくなった C A N A   DAB y y 0 ここが大きくなった Fluxの表し方－2 q A x 0 Flux=定数×駆動力  hT Newton’s law of cooling p.208, Eq.(15-11) N A  kC C A   Cf  2 p.428, Eq.(24-68) (v  v ) 2  2 0 p.138, Eq.(12-3) 駆動力は不変、対流の影響は定数に反映 Heat Fluxの表し方：p.270 q A x 0 T  k x x 0  hT 名称は？ h T x k x x 0 x T 無次元：Nu（ヌッセルト数） Mass Fluxの表し方：p.520 C A N A   DAB y y 0  kc C A kc x C A  DAB y y 0 x C A 無次元：Sh（シャーウッド数） hx Nu  k kC x Sh  DAB 物質が対流と分子拡散のどちらで移動するか kC：物質移動係数