弾性体はりの力と変形コンクリート工学研究室岩城一郎弾性体はりの断面力図とひずみおよび応力分布 a P C A b B x C h M S S M 中立軸 y   E    C-C断面 ε分布 σ分布 bh3 I 12 M y I  SQ bI τ分布  b  h2 Q    y 2  2 4  曲率とは？ dθ 曲げモーメントを受け，た  わんだはりの一部（微小  区間dx）を取り出すと，こ  の部分のたわみ曲線は，  M M dθ 中心角dθを挟んで交わ y dx る，半径がρ（曲率半径） dx  の円弧をなすものと考え dx てよい．その時，曲がる程度を表す指標である曲率φは曲率半径の逆数1/ρで表され，はりの中立軸からyだけ離れた部分の変形をΔdx，ひずみをε とすると，相似形より，ρ：y＝dx：Δdxが成り立ち，ε=Δdx/dxより， φ=ε/yとなる．つまり断面内のひずみ分布（直線）を描いた際の，傾きが曲率ということになる． 1 弾性体はりの力と変形の関係力の釣合 M  断面諸量 Px 2  M y I 外力内力・断面力応力（荷重P）（曲げモーメントM）（曲げ応力σ）（M-φ関係）（σ-ε関係）（P-δ関係） Px(3l 2  4 x 2 )  48EI 変形（変位δ）  M EI （曲率φ）   E ひずみ（ε）弾性体はりの応力状態 τ σ τ τ f1 f2 τ σ θ f2 f1   1    2  4 2 2 1 f 2     2  4 2 2 2 tan 2  f1     (主引張応力度 ) (主圧縮応力度 )