粒子線治療における線量測定の

粒子線治療における線量測定の
高度化に向けた検出器開発計画
放射線医学総合研究所
加速器物理工学部
吉本 光男
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1.粒子線治療の特徴
ワブラ電磁石
と散乱体
横方向に拡大
リッジフィルタ
拡大ブラッグ
ピーク形成
ボーラス
ビーム停止位置を
がん形状に合わせる
・(荷電)粒子線はブラッグピークと呼ばれ
る飛程近傍に限局した線量分布を持つ
・病巣への線量集中性に優れる一方、
照射には高い信頼性が要求される
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重粒子線照射装置
2.粒子線治療における線量測定の目的
1.治療ビームの品質管理
治療用ビームの線量分布が計画通り
である事を実測により確認し、誤照射
を防止する
2.線量モニタの校正
治療照射時に照射したビームの
線量をモニターする線量モニタの出
力と、患者校正深(拡大ブラッグピー
ク中央)における水吸収線量の比の
測定により線量モニタを校正する
拡大ブラッグピーク
(SOBP)
病巣の幅に合わせ
て停止範囲を拡大
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3.現在の線量測定 (1)測定方法
●
Co線源で校正されているリファレンス線量計に
より校正された「多層電離箱」により、横方向
の強度分布が「平坦」なビームの深さ方向の線
量分布64点(水等価深27cm)を一度に測定する。
測定結果の例
多層電離箱(図は試作機)
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3.現在の線量測定 (2)問題点
●
●
●
現在の測定では「平坦」な線量分布の測定の
み実施している。
一方、実際の治療では病巣の形状に合わせて
ビームを止めるために、「ボーラス」と呼ば
れるポリエチレンブロックにより残飛程を調
整しており、線量分布は3次元的に非一様と
なる。
現状の測定方法では、実際
の治療で用いられる3次元
的に非一様な線量分布の測
定が出来ない。
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4.今後の線量測定の目標
●
–
–
粒子線治療の信頼性向上のために、従来測定
が困難であった、短時間での3次元線量分布
測定を可能にする技術を開発する。
上記目標達成のために、横方向の線量分布を一度に
測定できる2次元位置敏感型線量計を開発する。
2次元位置敏感型線量計と、厚さ可変のエネルギー
吸収体の組み合わせにより、短時間での3次元線量
分布測定(横方向2次元+深さ方向1次元)を実現す
る。
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5.2次元線量測定方式の候補
1.従来検討していた方式
CCD+スクリーン システム」
検出媒体:プラスチックシンチレータ
信号読出:冷却CCDカメラ
2.現在検討中の方式(1)
「ピクセルセグメント型電離箱」
平行平板型電離箱をピクセル状に
並べたもの
3.現在検討中の方式(2)
「GEMシンチレーション検出器」
検出媒体:GEM+ガスシンチレータ
信号読出:冷却CCDカメラ
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「
重粒子線
5-1.CCD+スクリーン システム
(考案:KVI,Groningen, 従来検討していた方式)
深さ方向のシンチレーション光の
分布をCCDカメラで測定し、2次
元の残飛程分布を測定する。
シンチレータの特徴
利点:横方向の2次元の測定が可能
欠点:線量に対する応答が非線形
CCD camera
compensator
patient collimator
degrader
(binary filters)
scintillator
シンチレーション光
mirror
シンチレータの発光量と
エネルギー付与の関係
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実験装置の概略
5-1(2)重粒子線の飛程推定方法
光量分布のピーク位置から線量分布のピーク位置を推定する
d(xw0)=d(xw0+dw)
xw0
xw0+dw
線量分布ピーク=光量分布ピーク+シンチ厚
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5-1(3)平坦な単色ビームの飛程確認
ROI(155,139)-(232,216)
の平均光量分布
実験方法
3次元光量分布
・一様な照射野の3次元光量分布
を測定
・光量分布ピーク位置から予想
される線量分布ピーク位置
を実測値と比較
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5-1(3)平坦な単色ビームの飛程確認
実験結果(C140単色ビーム,シンチレータ水等価厚1.02mm)
12
2.0 10
C 140MeV/u Monoenergy Beam
-3
measurement(PPIC)
calculation(HIBRAC)
ピーク
実測位置
37.93mm
Dose [Gy/count]
1.5 10-3
1.0 10-3
5.0 10-4
0.0 100
0
10
20
30
40
50
60
Depth [mmWE]
深部線量分布測定結果
(平行平板電離箱)
ピーク推定位置 38.22mm
・線量分布ピーク実測位置
・線量分布ピーク推定位置
・推定位置の誤差
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37.93mm
38.22mm
+0.29mm
誤差1mm以内で
飛程を推定できた
5-1(4)平坦なSOBPビームの飛程確認
ROI(155,139)-(232,216)
の平均光量分布
・SOBP(拡大ブラッグピーク)
3次元光量分布
の場合、ピーク領域下流では高dE/dx
のビームの寄与が多くなり、クェンチング
による光量の減少が顕著になり、最
下流位置での分布形状がなまる
・さらに光学系の点広がり効果の影響
を受けると、非一様線量分布での
最下流位置の検出は困難になる。
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5-1(5)非一様な単色ビームの測定
4種類の異なる厚さを持つファントム材(ルサイト)による
非一様照射野の3次元光量分布を測定
depth-light distributions
0.3
0
11.6
relative dose
0mm
11.6mm
23.2mm
34.8mm
11.6mm shift
23.2mm shift
34.8mm shift
0.25
light output/count, relative dose
34.8 23.2
0.2
0.15
0.1
0.05
0
0
左上領域の位置推定結果
ピーク推定位置 37.30
ピーク実測位置 37.93
誤差
-0.63
10
20
30
40
depth[mmWE]
各領域の光量分布
(ROI 400pixの平均)
その他の領域では測定点間隔が長過ぎた(
約3cm)ため、十分な精度での推定が出来て
いない
3次元光量分布
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50
5-1(6)問題点
●
●
●
治療に用いられるSOBPビームではSOBP領域
の下流でdE/dx依存の非線形応答が顕著にな
り、最下流位置の検出が難しい
光学レンズ系による点広がり効果により、約イン
パルス入力が直径約2mm程度に広がってしまう
ため、残飛程の変化が急激な場所の近傍では
光が混合して正確な飛程の測定が難しい。
シンチレータの非線形応答のため、線量自体の
測定は困難
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5-2 ピクセルセグメント型電離箱(PXC)
開発主体:イタリア国立核物理研究所(INFN)
TERA Torino Group
http://www.to.infn.it/activities/experiments/tera/
●
●
●
イタリアの粒子線治療施設建設計画(TERA
Project)で採用が予定されている
平行平板型電離箱をピクセル状に配置する事
により2次元の線量分布測定が可能
検出方式は従来の線量測定にも使用されてい
る電離箱で、信頼性と安定性に優れている
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5-2 (2) 電離箱本体の仕様(1/2)
• 測定可能な照射野
最大24×24cm2
• チャンネル数
32×32 = 1024ch
• 測定点間隔 7.5mm
• HV: -400V
• 全体の大きさ
650×650mm2, 奥行20mm
• 全体の材質
プレクシグラス
pixel-segmented ionization
chamber (PXC)
5-2(2)電離箱本体の仕様(2/2)
• 陽極
ガラスエポキシ基板、銅
(片面が電極面、反対面
の信号線でreadoutに接続)
• 陰極
アルミナイズドマイラー
• ギャップ: holed layer
直径4mm,
ギャップの幅5.5mm
有感領域体積 0.07cm3
Exploded view of the PXC.
5-2(3)信号の変換とデータ収集
• 信号をパルスに変換(I/F変換)
100fC~800fC/pulse (可変)
• 各ピクセルのパルス出力を16bitカウンタに入力
• 64ch分のデータをVLSIチップに
まとめて記録
• 測定中は常時、全ピクセルのデ
ータをラッチ、記録可能
• 測定データはバスを通してPCI
カードからPCに取り込まれる。
(読込み時間500μs)
Computer display during a typical
data acquisition session.
(LabVIEW)
5-2(4)測定結果の再現性
• 測定1
60Co照射施設で1ヶ月間、毎日測定した
→測定結果のばらつきは0.5%以内(1σ)だった
• 測定2
7ヶ月間の期間中に、3つの病院のそれぞれ異なるリ
ニアック(6MV)で校正を行った結果、ばらつきは
1.3%(1σ)だった
5-2(5)リファレンス線量計との比較
(6MV X線)
TMR(組織最大線量比):深さ方向の相対線量分布
TMR(d,A)=D(d,A)/Ddmax(A)
リファレンス線量計 とのずれ0.4%以内
測定の誤差(0.5%)の範囲内で一致
TMR data obtained with a 12×12 cm2 field of a 6 MV x-ray beam,
using a Farmer chamber(△) and the PXC(○).
5-2(6)ビームプロファイルの比較
10×10cm2の照射野では直径4mmのPXCで十分な精度の測定がで
きた。今後は小照射野での性能評価を行う必要がある。
テール領域での結果が
水カラム測定とよく一致している
ことから多チャンネル読出しの
クロストークがない事が分かる
Comparison of beam profiles measured with an ionization chamber
in a water phantom (-) and with the PXC (○). The irradiations
were
performed in a MV x-ray beam at dmax and 10×10 cm2 field size.
The results are normalized to the central beam axis.
5-2(7)PXCのまとめと検討課題
まとめ
・大照射野(24cm×24cm)測定用ピクセルセグメント型
電離箱(PXC)が開発された。
・出力の線量や線量率に対する線形性(説明省略)、感
度の安定性に優れている。
・リファレンス線量計と比較により、治療用線量計として
十分な精度の測定が可能である事が確かめらた。
検討課題
・小照射野(3cm×3cm)の位置敏感型線量測定を
行うためには測定点間隔をさらに小さくする必要があ
る。
・大量の信号読出し素子(I/F変換回路)を使用するた
め、高コストになる可能性がある(未調査)。
・中性子線やγ線によるDAQ系の誤動作や故障など
が懸念される。
5-3 GEMシンチレーション検出器
開発主体:オランダGroningen大学 KVI
http://www.kvi.nl
• 従来開発していた CCD+スクリーンシステムでは無機
シンチレータ(Gd2O2S:Tb)の応答が線質(エネルギー付
与スペクトル)に依存するため、線量自体の測定は困難
であった。
• この欠点を改善するため、dE/dxに対する応答の線形
性に優れた気体シンチレータを採用した。
• 気体シンチレータは発光量が少ないため、GEMで電子
雪崩を発生させる事により収量を増加させた。
• 信号読出しには、従来CCD+スクリーンシステムで採用
していた冷却CCDカメラを採用した。
5-3(2) GEMシンチレ
ーション検出器
ブラッグピークの測定
シンチスクリーン:7%のクェンチング
GEMシンチ
:2%のオーバー
シュート
GEMシンチではdE/dxに対する線形
成が向上し、治療に必要な線量測
定の精度(3%)を満たしている。
J.H. Timmer et al, Nucl. Instr. and Meth. A478(2002)98
T.C. Delvigne, et al, KVI Annual Report 2003, p.83
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5-3(3) GEMシンチレ
ーション検出器
光収量の比較
位置毎の感度のばらつき
Ar-CO2混合ガス使用、平坦な線量
Ar-CH4混合ガス使用
GEMの印加電圧350Vでシンチスク 分布を測定
リーンと同程度の収量が得られた →最大10%の感度(ガス増幅率)の
ばらつきがみられた(GEM固有で再
現性がある)
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5-3(4)GEMシンチのまとめと検討課題
まとめ
・GEMを用いたガスシンチレータによる2次元線量計が
開発された。
・従来のシンチスクリーンに比べて応答の線形性が向
上した。
検討課題
・GEMの位置毎の感度のばらつきの補正方法を検討
する必要がある
・光学レンズ系や雪崩電子の拡散による位置分解能の
劣化の評価と補正方法を検討する必要がある
・ビームの強度の増加に伴って、GEM電極の電流量
が増加し、分割抵抗での電圧降下により、ガス増幅
率が低下する事が指摘されている。そのため、印加
電圧を安定化するための工夫が必要
6.今後の予定
ピクセル型電離箱
・測定間隔の改善の可能性の検討
・読出し素子の調達コストの調査
GEMシンチ検出器
・試験項目の検討
・ガス組成とCCD素子の選定
・収量の見積もり
・実証機の基本仕様の決定
・基本設計
・詳細設計、製作(メーカーに発注)
・GEMガスシンチチェンバー単体試験
・GEMシンチ+CCDでビーム測定試験実施
・実用化の見込みがある場合は測定の自動化
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