A Mathematische Grundlagen √ 28 √ e−Dω0 t sin( 1−D2 ω0 t) · 1(t) 1−D2 ω0 s2 + 2Dω0 s + ω02 29 √ e−Dω0 t cos( 1−D2 ω0 t) · 1(t) s2 30 e−δt sin ωe t · 1(t) ωe , (s + δ)2 + ωe2 s + Dω0 + 2Dω0 s + ω02 ωe = = 31 s+δ , (s + δ)2 + ωe2 e−δt cos ωe t · 1(t) ωe = = q ω02 − δ2 √ 1 − D 2 ω0 q ω02 − δ2 √ 1 − D 2 ω0 32 e−δt sinh ωe t · 1(t) ωe , (s + δ)2 − ωe2 ωe = q δ2 − ω02 33 e−δt cosh ωe t · 1(t) s+δ , (s + δ)2 − ωe2 ωe = q δ2 − ω02 Korrespondenzen für verallgemeinerte Funktionen 34 δ(t) 1 35 δ(t − T ) e−sT 36 δ(n) (t) sn Tabelle A.2: Fortsetzung Partialbruchentwicklung Die Tabelle A.2 enthält die wichtigsten Korrespondenzen zur Laplace–Transformation. Bei Funktionen F (s), die nicht in der Tabelle A.2 enthalten sind, ist F (s) durch eine Partialbruchentwicklung in eine Summe einfacher Funktionen von s F (s) = F1 (s) + F2 (s) + . . . + Fn (s) (A.49) zu zerlegen, deren inverse Laplace–Transformierte in Tabelle A.2 enthalten sind: L−1 {F (s)} = L−1 {F1 (s)} + L−1 {F2 (s)} + . . . + L−1 {Fn (s)} = f1 (t) + f2 (t) + · · · + fn (t) . Svaricek, 2010 – 125
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