超伝導のホログラフィック双対な 記述に向けて 疋田泰章 (高エネルギー加速器研究機構) 2009年7月9日@基研研究会「場の理論と弦理論」 AdS/CFT対応 [ Maldacena ’97 ] d+1 次元のAnti-de Sitter (AdS) 空間上の重力理論 d 次元の共形場理論 (CFT) AdS空間の境界 r→1 に住む • Ex. AdS5上のType IIB超弦理論 • Ex. 4次元N=4超対称U(N)ゲージ理論 • 古典論をこえた量子論はほとん ど理解されていない • 摂動論はよく理解されているが、強 結合領域の解析は困難 AdS/CFT対応による強結合物理 • 結合領域の対応 IIB string on AdS5 古典重力 4d N=4 U(N) SYM ラージN 強結合 • AdS/CFT対応を用いる有効性 – 格子ゲージ理論に代わる強結合物理の定式化? • 幾何学的, 解析的な取扱いが可能 • 時間発展も追える – クォーク・グルーオン・プラズマ • Shear viscosityの予言 • RHICにおける実験との比較 [ Kovtun-Son-Starinets ‘04] AdS/CMPの例 (I) • ホログラフィック超伝導 [ Gubser; Hartnoll,Herzog,Horowitz; Maeda,Okamura; Herzog,Kovtun,son; ... ] – 高温超伝導の理解 • 普通の超伝導 ⇒ BCS理論による記述, Cooper対の凝縮 • 高温超伝導 ⇒ あまりよく理解されていない, 強相関物理? • AdS/CFT双対な理論による記述が有効? – 双対な重力理論における記述 • 有限温度 ⇒ AdS空間中のブラックホール • Cooper対の双対なスカラー場が凝縮 • 2次相転移, 無限大のDC伝導率, エネルギーギャップ, … 場の理論側 有限温度での Cooper対の凝縮 重力理論側 AdSブラックホールにおける スカラー場の凝縮 AdS/CMPの例 (II) • 非相対論的な共形場理論 – Schrödinger群 [ Son; Balasubramanian,McGreevy; Sakaguchi,Yoshida; Herzog,Rangamani,Ross; Maldacena,Martelli,Tachikawa; Adams,Balasubramanian,McGreevy; Nakayama,Ryu,Sakaguchi,Yoshida; ... ] • Galilean変換 + スケール変換 + 特殊共形変換 (z=2) • 冷却フェルミ原子気体(40K, 6Li)の対の凝縮 Tc ~50 nK 強相関, ユニタリ・フェルミ気体 BEC crossover BCS B: 磁場 AdS/CMPの例 (III) • Lifshitz的な模型 [ Kachru,Liu,Mulligan; Horava, ... ] – 時間反転に対して対称, Schrödinger群への拡張はなし – 量子臨界現象 – 繰り込み可能な重力理論? • 量子ホール効果 [ Keski-Vakkuri,Kraus; Davis,Kraus,Shah, Fujita,Li,Ryu,Takayanagi; YH,Li,Takayanagi; Alanen,Keski-Vakkuri,Kraus,Suur-Uski ] – 有効理論としてのChern-Simons理論 • 不純物のある系 [ Hartnoll,Herzog; Fujita,YH,Ryu,Takayanagi; ... ] – レプリカ法 計画 0. 1. 2. 3. 4. 5. 導入 超伝導 AdS/CFT対応 ホログラフィック超伝導 不純物のある系 議論 1. 超伝導 BCS理論とGL理論 超伝導の発見 • Kamerlingh-Onnes (1911) – ゼロ抵抗 • 温度 T < 4.2K で水銀の電気抵抗がゼロとなり完全導 体となる • Meissner-Ochsenfeld (1933) – Meissner 効果 • 転移温度以下では超伝導体の内部から磁束が排除 from Wikipedia BCS理論 • Bardeen-Cooper-Schrieffer (1957) – 超伝導のミクロな理解 • 電子の対が格子の歪みを通じてCooper対をつくり、そ の対が凝縮することで超伝導状態が構成される Ginzburg-Landau理論 (I) • 強磁性体の場合 – F: 自由エネルギー, M: 磁化(秩序変数) F(M)の最少値 Ginzburg-Landau理論 (II) • 超伝導の場合 – 秩序変数:波動関数 – 自由エネルギー密度 の最少値 磁場なし h = 0, 転移温度以下 ® < 0 Meissner効果 超伝導体 • 方程式における特徴的長さ – 磁場侵入長:¸ • ゲージ場が質量を持つことによって, 磁場の侵入 が指数関数的に抑えられる ( Meissner効果) – コヒーレンス長:» Type I & Type II • Type I • Type II from Wikipedia 高温超伝導 • 高温超伝導の特徴 – 高温の相点移転点 – 銅酸化物, 2+1次元 – 相構造 • 高温超伝導の理解 – BCS(フォノンを媒介, 電子のクーパー対,s波) – non-BCS(スピン揺らぎを媒介 準粒子のクーパー対,d波) – non-BCS(準粒子の描像なし) AdS/CFTによる理解が有効? from Wikipedia 2. AdS/CFT対応 AdS/CFT対応を用いた計算方法 AdS/CFT対応 • 双対性による写像 d 次元の共形場理論 (境界 z=0 に住む) [ Maldacena ] d+1 次元のAdS空間上 の重力理論 – 状態の対応 – 分配関数 – 相関関数 [Gubser,Klebanov,Polyakov; Witten ] AdS空間中のスカラー場 • スカラー場の作用 • 運動方程式 双対な共形場理論におけるスケーリング次元 2点関数 • 境界条件 – 境界 z=0 での振る舞い – ホライズン z→∞ で正則 唯一の解 Bulk-boundary propagator • 境界における作用 スケーリング次元 演算子の真空期待値 • 境界 z=0 における重力理論の場の振る舞い – 双対な理論の物理量は境界の振る舞いから読み取る – 境界条件 • 境界 z=0 での振る舞い(ex. • ホライズン z→∞ における条件(ex. 正則性) ) • スカラー場の展開 に関するソース の真空期待値 スケーリング次元 • 双対性による写像 d+1次元のAdS空間上の重力理論 境界z=0に住む d次元の共形場理論 : スカラー場 : スカラー演算子 m : スカラー場の質量 : 演算子のスケーリング次元 • 双対な演算子のスケーリング次元 が発散しないのは ユニタリティ条件 :Δ+のみがユニタリティ条件を満たす :Δ+, Δ-両方が満たす Breitenlohner-Freedman bound (AdS空間の曲率のため負になりうる) 3. ホログラフィック超伝導 双対な重力理論における超伝導 状態の実現 双対な重力理論 • 重力理論の性質 [ Gubser; Hartnoll,Herzog,Horowitz ] – (2+1)次元有限温度系 (3+1)次元AdS Schwarzschild ブラックホール – Cooper pair + U(1) 対称性 スカラー場 ª + U(1) ゲージ場 A¹ • Ginzburg-Landau模型に酷似 – スカラー場の凝縮 • ホライズン近傍で質量の2乗が負 重力解の構成 • 重力解を数値的に解析 – スカラー場, ゲージ場の反作用は無視 • q 1 として場の再定義で吸収 • 反作用も取り入れた解析も可能で定性的に同じ結果 – Ansatz – 運動方程式 – ホライズンにおける境界条件 AdS/CFT写像 • 演算子との対応 – 質量を適当に固定 AdS/CFT • 真空期待値との対応 – AdSの境界 – 境界条件を仮定 での振る舞い 電荷密度 化学ポテンシャル スカラー演算子の真空期待値 [ Hartnoll,Herzog,Horowitz ] • 結果 • 結論 – BCS理論による曲線をうまく再現 cf. BCS: , High-Tc : – 2次相転移 (自由エネルギーが連続的) 伝導率 • Maxwell場の摂動 – ベクトルポテンシャル Ax の摂動 • ホライズンで – AdSの境界 を仮定 における振る舞い – Ohmの法則による伝導率 エネルギーギャップ • 結果 [ Hartnoll,Herzog,Horowitz ] • 結論 – 無限大のDC伝導率 – エネルギーギャップ Cooper対 ?? ホログラフィック超伝導のまとめ • 結果 – 超伝導にホログラフィック双対な理論を構成 • スカラー場がAdSブラックホールホライズン近傍で凝縮 • 2次相転移, 無限大のDC伝導率, エネルギーギャップ • 議論 – Cooper対 • CFT側での理解, 高温超伝導特有の現象 – Meissner効果 • U(1)対称性のゲージ化, NGボソン • Type II 超伝導?Abrikosov格子? [ Albash,Johnson; Montull,Pomarol,Silva ] – 不純物 • 並進対称性によりDC伝導率が無限大 4. 不純物のある系 レプリカ法とその双対な重力理論 における対応物 不純物のある系 • 不純物 不純物の存在が大きな効果をもたらすこともある • 不純物のある系の例 – – – – 実験で用いられる物質 スピングラス系 量子ホール効果 などなど 設定 • d 次元の場の量子論を用意 – Ex. 4d N=4 U(N) SYM • 演算子 によって理論を変形 – Ex. single-trace 演算子 変形のパラメータが空間座標 x に依存 • 変形のパラメータに関して平均化 レプリカ法 • 自由エネルギー – レプリカ法はこの恒等式に由来 • レプリカ法 – n 個のコピーを用意し, 不純物に関して平均をとったのち, n = 0 の極限をとる 重力理論による記述 • 利用する事実 [ Fujita,YH,Ryu,Takayanagi ] – レプリカ法 • n 個の場の理論を用意 • 相互作用を導入 • 最後に n = 0 の極限をとる – Double-trace 演算子による変形 [ Witten ] • 重力側では双対なスカラー場 Á の境界条件を変えることに対応 • ホログラフィックレプリカ法 – n 個のAdS空間を用意 • それぞれのAdS空間は境界を共有 – AdS空間に住むスカラー場 Ái の境界条件を変形 • スカラー場の境界条件を通してそれぞれのAdS空間が相互作用 – 最後に n = 0 の極限をとる • 主に2点関数を計算し、両方の方法で同じ結果を得た 5. 議論 まとめと展望 議論 • まとめ – AdS/CFT対応の物性系への応用 • 強相関物理が重要 • いろいろな模型が構成できる • 実験室でAdS/CFT対応の検証を • 問題点 – 現実の模型に双対な重力理論の構成は困難 • 古典重力を超えた解析が困難 • ラージN極限, 共形場理論側の理解 • ユニバーサリティ?
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