γ〕一 - 気象庁

球状障害群の弾性波に及ぼナ影響について (
1
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者
一一個の球状障害?とよる弾性波の散乱(続〉一
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散乱の例
前節で得られた結果に対して，よく行われるように，
うになる.
まず，乙の場合;N ，N'， q は次のようになる.
者
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時気象庁研修所
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λ=μ，ν =〆の場合を計算すると次のよ
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.
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(
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.
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なる入射波に対する散乱波として，次の P 波および S波を得る.
まず，散乱 P 波は
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障害球からみて，入射波は 8=1800 の方向から進んできたことになる.
また，前節においては，入射波として，
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.
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)
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を与えたが，そのときの散乱波の振幅を一ーしで除し「ものが，いまの場合の散乱波を与える.
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前節において述べた/ように， (
4
.
3
)， (
4
.
4
) の結果から，直ちに理解されるように，
散乱
散乱 S波は
P波より，ゃくーけた以上犬なる強度を持つ.このことは物理的にほ次のように解釈される
ものと思われる.
すなわち，散乱波は，入射波によって障害球の振動が励起き、れ，それによって発生する波動と考
えられーる. さて，この場合
x軸万向に進行する入射平面 P 波によって，
障害球は形の変化をと
乙振動するであろう.
もない，x車白方向 l
そして，たとえば，大きさ相等しく方向反対の力が，原点の近くで
Z 軸上を振動するとき発生す
る P 波と S波を比べると， S波のほうが P 波より大なる強度をもっくりのと類似した機構により'
-2--:.
球状障害群の弾性波に及ぼす影響について (
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ろう.
一例として，
収↓
散乱 S波が，散舌LP波より大なる強度をもつのであ
45
t=2J=3なる場合，すなわち
障害球が周囲の弾性体より重く，かたい場合の散乱 P
波，散乱 S波の強度の方向，による分布を Fig. 1，
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Fig.2 に示す.たごし，両図における強度の scaleは
不同である.
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後において，対称な形となることにふれたが，音波の場
合の Rayleigh 散乱は，入射平面波の進行してくる方向に対
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乙得られた結果を用いて，障害球が群をなして存在す
以上l
るとき，
それによる平面 P 波の減衰する機構を，
第 3報に
おいて論ずる.
種々御教示を頂いた松沢武雄先生，井ヒ宇胤先生，佐藤泰
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乙感謝を捧げる.
夫先生，‘高木聖先生 l
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文献
(1) 松沢武雄:地震学， 1
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(2) LordRayleigh:Theoryo
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