第 章 モータの理論 本稿掲載の ページ 古橋 武 目次 目次 第 章 モータの理論 モータの構造とトルクの発生 逆起電力 マブチモータ（ ）の構造とトルクの発生 モータの等価回路と制御系のブロック線図 モータのシミュレーション モータのパラメータの計測 モータのシミュレーション式 インバータの出力電流対出力電圧特性 インバータの回転数制御系のボード線図 参考文献 第章 モータの理論 第 章 モータの理論 モータの構造とトルクの発生 図 は永久磁石の 極と 極が向き合い，磁束密度 の一様な磁界中に辺の長さ が のコイルが置かれ，そのコイルには電流 が流れている様子を示す． コイ ルに働く力はフレミングの左手の法則により説明される． 図 トルク発生の様子 図 フレミングの左手の法則 モータの構造とトルクの発生 図 トルク発生の様子 図 トルク発生の様子 図 のように左手の親指，人差し指，中指を互いに °となるように立てると，人差 し指の方向に磁束密度 ，中指の方向に電流 があるとき親指の方向に力 が 発生する．従って，図 のコイルには図 に示すように， の長さのコイル辺にそ れぞれ図示の方向に力 が発生する．図中の×印は電流が紙面に垂直に表側から裏側 へと流れていることを表す．矢の羽を後ろから見た絵を連想されたい．また，・印は反対 に裏側から表側へ流れていることを表す．矢の頭を前から見たイメージである．これら の力は図の例では反時計方向にコイルを回転させる力となる． のコイル辺でも力 は発生しているが，それぞれ真反対の方向に引っ張る力であり打ち消しあっている． 図 の位置にコイルがあるときに発生する力は時計方向の回転力となる． 第章 モータの理論 一辺のコイルに発生する力 は 則により である．回転力に寄与する成分は図 のようにコイルの回転角度 を定めると， で与えられる．二辺のコイルに発生するトルク は となる．この回転力成分は反時計方向の回転力を正とする．同図には回転角度 とトル ク の関係を示してある． である． 図 トルクと回転角度 の関係 図 ブラシ・整流子の効果 モータの構造とトルクの発生 図 ブラシ・整流子の機構 図 ブラシ・整流子によるコイル電流の向き コイルに回転角度 方向に回転できる機構を設け，さらに，コイルを一定方向に回転 し続けられるようにするには図 に示すように破線の左右で電流の向きを切り替えてや ればよい．すなわち， の範囲では×， の範囲では・の向 きに電流が流れるようにすればよい．この切り替えを実現する機構がブラシと整流子で ある．図 にその構造を示す．整流子は円筒が左右対称に２等分されていて，それぞれ コイルの両端に連結されている．整流子はコイルと一体となって 方向に回転する．ブ ラシは電源に接続され，整流子表面に接触するように設置されている．ブラシは回転し ないように固定されている．この機構によりコイルに流れる電流の向きは図 のように なり，図 の切り替えを実現する．回転力成分 は図 に示すように常に正の値 となる．整流子が回転することで の位置に来たときには，整流子の切れ目 の両端が同じブラシに接する，もしくは両端とも離れる事態となるが，これは無視して いる． 図 の回転力によりモータを反時計方向に回転させ続けることができる．しかし，回 転力は角度 に大きく依存する．回転力を平滑化する工夫の一つを図 に示す．コイル を つ設け，整流子は図示のように円周を 等分して，それぞれコイルの端に連結する． これらコイルと整流子が一体となって回転角度 の方向に回転する機構とする．この工 第章 モータの理論 図 ブラシ・整流子による回転力 図 ブラシ・整流子の機構 回転力の平滑化 夫により，図示のように水平の位置に近いコイルにのみ電流が流れ，回転力は図 に 示すように平滑化される． しかし，図 の機構では ／ のコイルは回転力に全く寄与していない．さらなる 工夫を図 に示す． つのコイルに の番号を付け，例えばコイル の両端は と記してある．整流子は円周を 等分してある．各コイルの端を図示のように整流子 と連結する．なおブラシはこれまでの位置から回転角度 方向に °回転させた位置に 固定してある．同図 ! には電流の経路を矢印で示してある．例えば上側のブラシから 入った電流はコイル端の と に分流し， から入った電流は から出てきて下側のブ ラシを通って電源 に帰って行く． から入った電流は から出てきて， に入り， か ら出てきて下側のブラシを通って電源 に帰って行く．電源 と各コイル端との接続状 態は同図 " のようになる．ここで，同図 ! の矢印に示すようにコイル・整流子が反時 計方向に回転するとする．この回転によるコイルと電源の接続状態における移動方向の イメージを同図 " に矢印で示す．図 の位置からコイル・整流子が °回転した場 合を図 に示す．電源とコイルの接続状態は同図 " に示すとおりとなる．コイルに流 れる電流は，上下のブラシを通る直線で左右を分けたとき，右反面にあるコイル辺にお モータの構造とトルクの発生 図 ブラシ・整流子の機構 回転力の平滑化の効果 図 ブラシ・整流子の機構 回転力の平滑化（その２） いて×方向であり，左反面にあるコイル辺では・方向となる．この構造により，全ての コイルに常に電流が流れ，どのコイルの発生する回転力も反時計方向の回転に寄与する． 総合的な回転力は各コイル辺の回転力成分の総和となる．図 にその概形を示す． 図 の場合の 倍の回転力が得られている． 図 の発生トルクにおいて，脈動成分を無視すれば，トルク は回転角度に無関係 となり， と与えられる． は モータの構造と永久磁石の磁力により決まる定数であるので， 比例定数を とすると となる． はトルク定数と呼ばれる． 第章 モータの理論 図 ブラシ・整流子の機構 回転力の平滑化（その２ ’） 図 ブラシ・整流子の機構 回転力の平滑化の効果（その２） 逆起電力 導体が磁界中を移動すれば，導体内に電圧が誘起される．図 は図 と同じ構造に おいて，コイルを反時計方向に回転させた様子を示す．磁界内の導体の移動により導体 内に誘起される電圧はフレミングの右手の法則により説明される．図 のように．右 手の親指，人差し指，中指を互いに °となるように立てると，人差し指方向の磁束密 度 の中を親指の方向に速度 # で導体が移動すると，導体内には中指の方向に 起電力 $ が発生する．従って，図 のコイルには図 に示すように， の長さ のコイル辺にそれぞれ図示の方向に起電力 $ が発生する．図 の位置にコイルがあ るときに発生する起電力は図 とは逆向きになる．図 に示すように回転角度 に おいて，コイルの円周方向の速度を # とすると，長さが のコイル辺が磁界を 垂直に横切る速度成分は により与えられる．よって， 則により，長さが 逆起電力 図 起電力の発生 図 フレミングの右手の法則 のコイル辺に発生する起電力 は コイルの回転数を %& %'()*+,- &'% '-. もしくは %+!+,- &'% '-. のこ と． 秒間の回転数． %*-. &'% '-. と呼ばれることもある とする．最近は１秒間 の回転数の単位は が用いられている．これは周波数 /0 と同じ次元である．本書で は筆者が慣れ親しんだ %& を用いる．コイルの円周方向の速度 は となる．式 の電圧は一辺のコイル辺に発生する電圧であるので，コイル全体で発生 する電圧 は $ と与えられる．回転角速度 とすると $ 第章 モータの理論 図 起電力の発生 図 起電力の発生 である． 図 の機構とすることで，コイルに誘起される電圧 は図 のように平滑化され る． に含まれる脈動成分を無視すれば， は回転角度 とは無関係になる．この電圧 を とすると $ と与えられる．比例定数を とすると $ である． は起電力定数とよばれる． この電圧はモータの外から印加する電源電圧 の逆向きに発生することから逆起電力と 呼ばれる．電源電圧 を印加することで電流 が流れ，それによりコイルにトルク が 発生して回転し，その結果としてコイルに電源電圧に反発する逆起電力 が発生する． 逆起電力 図 起電力の発生 図 ブラシ・整流子の効果（逆起電力の平滑化） 第章 モータの理論 マブチモータ（ ）の構造とトルクの発生 図 モータのキャップを外したところ 図 モータを分解したところ 前項の説明がほとんどの教科書に出てくる モータの構造とトルク発生の原理である． では図 のマブチモータはどのような構造をしているのか？分解してみた．図 は プラスチックのキャップを外してモータ内部を見たところとキャップの内側の写真である． 外枠の金属の円筒の内側に二つの円弧状の永久磁石が配置され，その内側に三つの円弧 状の形状を持つ鉄心からなる電機子がある．外枠と永久磁石がステータ（固定子）であ り，電機子がロータ（回転子）である．電機子の三つの鉄心にはコイルが巻かれている． これは電機子コイルと呼ばれる．キャップの内側には少し斜めにブラシが設けられてい る．図 はロータを抜き出したところである．ロータの軸には整流子が設けられてい る様子が分かる． 図 は モータの模式図である．左側のブラシから流入した電流 1 は図中の 下の電機子コイルへの電流 と左の電機子コイルへの電流 に分流し，左の電機子コ イルから出てきた電流 は整流子を介して右上の電機子コイルへと流入している．電流 と は右側のブラシで合流して電源へと帰って行く．各電機子コイルには右ねじの法 則の向きに磁界が発生し，各鉄心表面には図示のように の磁極が現れる．図 は マブチモータ（ ）の構造とトルクの発生 図 モータの構造 これらの 磁極による回転力の発生の様子を示す．ステータ側の永久磁石表面には図 示のように右側が 極，左側が 極の磁極が現れている．右上の鉄心は右側の磁石と反 発する．下の鉄心は右側の磁石に引きつけられ，さらに左側の磁石から反発力を受ける． これによりロータには反時計方向への回転力が生まれる．左側の鉄心は左側の磁石に引 きつけられるが，その力はロータの回転軸にほぼ垂直の方向であり回転力にはほとんど 寄与しない． ロータが少し反時計方向に回転したとする．ブラシ・整流子の接触関係がずれ，左側 の電機子コイルの電流の向きが反転する．すなわち，回転力に寄与していない鉄心表面 の磁極が反転するように作られている．ロータ，ステータの位置関係が変わったことで， 上側の鉄心は新たに左側の磁石の吸引力を受ける．下側の鉄心が左側の磁石から受けて いた反発力は弱まる． 項で説明したモータのトルク発生の原理と本項のトルク発生の原理は異なっている． にもかかわらず，多くの モータの解説書では前項の 則による説明がなされ，す でに幾多の経験も経て，その正しいことが確かめられている．本項では前項の説明との 関連を示す． まず，永久磁石が作る磁束の流れを図 に示す．永久磁石の 極表面から出た磁束 はロータの鉄心を通って反対側の永久磁石の 極表面で終わる．永久磁石とロータ表面 の間のギャップには空気があり，この経路の中で最も透磁率（磁束の通しやすさ）が低 い．このためギャップ中を通る磁束はロータ鉄心と永久磁石の対向面にほぼ垂直となる． 第章 モータの理論 図 モータの構造 （その２） また，対向面内においてほぼ一様に分布する．このことはロータ鉄心を通る磁束の量は 鉄心と永久磁石の対向面積に比例することを意味する．なお，鉄心内での磁束同士の間 隔が不揃いなのは，単に筆者のパワポイントの技量による．従って，図 に示すよう に，ロータの回転角を ，鉄心の永久磁石との対向面の回転軸方向の長さを ，鉄心表 面の垂直方向の磁束密度を とすると，鉄心を通る磁束の変化分 は と与えられる． 回巻きの電機子コイルの誘起電圧 $ は であり，この電圧に逆らってコイルに電流 を流し込むことは，電力 2 をコイルに 注入することになる． 電力 2 の時間積分は仕事 3 であり，その角度 による微分はトルク である． 以上により前項の 則によるトルクの導出と，本項の磁極同士の反発，吸引によるト ルク発生の原理とが関連づけられた． マブチモータ（ ）の構造とトルクの発生 図 モータの構造 （その３） 図 磁束の流れ 図 はマブチモータ を２個連結して，一方をモータとし，他方を発電機 として，発電機の発電電圧を測定した結果を示す．この波形は図 の波形とほとんど 重なる．両者を重ねた図を図 に示す．図 では，ロータ鉄心表面の磁束密度 は ロータの回転角度に無関係にほぼ一様としたが，そうであれば実測波形には平坦な部分 が見られるはずであるが，正弦波を基に作図した模式図と良く合っている．このことか ら，実機の は に近い分布になっていると推定される．また，電圧が最低値をと る時点が少し遅くなっている．これはブラシの位置が図 の の位置のよりも少し 傾いていることによる．このブラシの位置のずれは図 のキャップの内側の写真により 確認できる．このずれにより，整流子の切り替えのタイミングは，図 から図 へ の切り替えの例よりも遅れている．写真のようにブラシの位置をずらすのは電機子反作 用の影響を相殺するためである．電機子反作用とは電機子電流の影響によりロータ鉄心 第章 図 モータの理論 図 モータ の起電力の測定例 表面の磁束密度の分布が変化することを言う．図 ! に示すように整流子が切り替わ る瞬間に，ブラシは二つの整流子を短絡する．この二つの整流子につながっているコイル も短絡する．このコイルに電圧が発生しているとこのコイルには短絡電流が流れ，次に 一方の整流子がブラシから離れる瞬間に火花が出る．これはブラシ，整流子を痛め，こ れらの寿命を縮めてしまう．そこで，電機子電流が流れている状態では，同図 " に示す ようにブラシの位置をずらして，コイルに電圧が発生していないタイミングで整流子を 切り替えるようにすれば、短絡電流が流れない．このタイミングは電機子電流の値に依 存する．そのため， （適切な）電流値におけるタイミングに合わせてある．発電機に抵抗 をつないで発電機の電機子コイルに電流を流すと，この切り替え点が変わることを確認 できる．図 はその測定例である．このときの電機子電流は約 であった．回 転数を変えてより詳細な測定をしなければ，正確なことは言えない． マブチモータ（ ）の構造とトルクの発生 図 実測波形と模式波形を重ねたところ 図 電機子反作用に対するブラシ位置の影響 第章 モータの理論 図 発電機から電流を取り出したときの起電力の測定例 モータの等価回路と制御系のブロック線図 モータの等価回路と制御系のブロック線図 図 漏れ磁束のイメージ図 図 モータの等価回路 モータの等価回路は電気子抵抗 と電機子インダクタンス および逆起電力 により表される．記号の添え字の は電機子の英語 %!+*%' に由来する．電気子抵抗は 電機子コイルの持つ抵抗であり，電機子インダクタンスは電機子コイルの漏れ磁束によ るインダクタンスである．図 は漏れ磁束のイメージ図を示す．電機子コイルを通る 磁束の中には永久磁石を通る経路から外れて（漏れて），図のように電機子コイルのみ を通る磁束がわずかながらある．なお，図中の漏れ磁束の経路は厳密ではない．漏れ磁 束はトルク の発生，逆起電力 の発生に寄与しない．しかしながら，空間には漏れ磁 束の持つ磁気エネルギが蓄えられる．等価回路としてはこれはインダクタンスとして表 される． 図 は モータの等価回路である． にはインバータの出力電圧が印加され， 第章 モータの理論 は式 のモータの逆起電力， は起電力定数である．ただし，ここでは大文字の ではなく，小文字で と表している．本書では，大文字は直流成分について論じるとき に用い，小文字は瞬時値について論じるときに用いている．ただし，いずれも逆起電力 に含まれるリップルは無視している． この等価回路においては以下の式が成り立つ． 1 1 図 モータの機械的負荷 図 は モータにより回される機械的負荷を示す． はモータの回転数 %!.#， はモータのトルク ， はトルク定数， は慣性モーメント #%!.，! は摩 擦係数 #%!.， は外部から加わるトルクである．図 の実験装置においては， はモータ自身の慣性モーメントと発電機の慣性モーメントの和である．! もモータ自 身と発電機を合わせた摩擦である．この機械的負荷においては以下の式が成り立つ． 1 ! 1 式 ， をラプラス変換すると 1 1 4 4 1 ! 4 1 となる．ここでの大文字の表記はラプラス変換された変数であることを意味する．これ モータの等価回路と制御系のブロック線図 らをそれぞれ および 4 に関して求めると 4 4 1 1 ! である．これより図 に示す モータのブロック線図を得る．ただし，図において 1 1 ! と置いている． 図 モータのブロック線図 図 モータ制御系のブロック線図 式 をラプラス変換すると 4 4 1 1 4 4 4 4 第章 モータの理論 となる．また，回転数検出用のモータの起電力定数を とすると 4 4 である．マイコンによる 56 制御系を含む モータ制御系のブロック線図を図 に示 す． はインバータのゲインである．マイコンの中では離散値による処理がなされて いるが，タイマ によるサンプリング周期は であるのに対して，図 ， の 実験結果における回転数の応答は 以上を要している．このため，図 では連続 系で近似している． 積分ゲイン としてみる．結果を図 に示す． にオーバーシュートは見ら れなくなったが，回転数指令値 と検出値 を一致させられなくなっている．積分 ゲインの有無による定常偏差（回転数指令値に変化がないときの指令値と検出値の誤差） の違いと制御系のブロック線図の関係については文献 の 章に詳述してある．参照さ れたい． 図 モータ回転数制御の実験結果 以降の内容は，古橋武「モータドライブノート II（DC モータの理論）」アマゾ ン kindle 版をご覧下さい． 参考文献 参考文献 後閑哲也「改訂版 言語による 56 プログラミング入門」技術評論社， 古橋武「パワーエレクトロニクスノート」コロナ社， 索引 索引 則 電機子コイル 則 電気子抵抗 モータの等価回路 %& 電機子反作用 透磁率 トルク定数 安定性 トルク 位相余裕 ブラシ 永久磁石 回転角速度 回転子 回転数 回転力の平滑化 開ループ伝達関数 角速度 フレミングの左手の法則 フレミングの右手の法則 ブロック線図 ボード線図 摩擦係数 右ねじの法則 慣性モーメント 漏れ磁束 起電力定数 ラプラス変換 逆起電力 ゲイン余裕 コイル 固定子 磁束密度 ステータ 整流子 電機子 電機子インダクタンス ルンゲ・クッタ法 ロータ 索引 年 月 著者 古橋 武 名古屋大学工学研究科計算理工学専攻 本稿の内容は，著作権法上で認められている例外を除き，著者の許可なく複写するこ とはできません．
© Copyright 2024 ExpyDoc
