スライド 1

２－１章
電子・原子・原子構造、電子の配置と周期表、原子
構造と量子化学
出典
a）桜井弘著、“元素１１１の新知識”（ブルーバックス、講談社）
b) 井口洋夫著、”元素と周期律”裳華房（1969）
c）近角聰信、木越邦彦、田沼静一著、”最新元素知識”東京書籍
（1976）
d) 元素図鑑中井泉ベスト新書
e) Wikipedia
目的
１）原子の構成粒子の種類（陽子＋中性子＋電子）
２）元素の種類と構成内容（陽子数＝電子数→元素種、中性子数）
３）元素の性質の周期性と周期表
４）量子入門
２.１）元素発見の歴史と原子
●元素に関する知識の蓄積と周期表（不完全）の作成
１）錬金術時代からの分析化学的手法により、18世紀末まで約30種の元素
２）19世紀に入ると、電気化学分析(デービー、K、Na、Mg、Sr、Ba、Ca)、発光スペ
クトル分析(炎色反応、ブンゼン、キルヒホフ, Cs、Rb)などにより、半世紀強の間
にそれまで知られていたものとほぼ同数の未知元素が発見された
３）その結果、元素の分類整理が可能となり、原子量の順に並べると8番目ごとに
類似の性質が現れる(オクターブの法則)などの周期性が確認された
４）1869年メンデレーフによる62種元素の周期表の発表
●周期表の完全化
１）周期表の隙間を埋める仕事
○ケイ素と錫の間：エカ-ケイ素→Ge
○エカ-ホウ素→Sc、○エカ-アルミニウム→Ga
２）第18族元素（周期表に無い系）：不活性ガス、希ガス (単原子分子)の発見
○気体の液化技術と分別蒸留技術の開発による
○19世紀末Ne、Ar(Arの発見は、空気からO2とN2を化学反応で取り除いた残
留気体の分光による)、Kr、Xeが発見された。また、一番沸点の低いHe (沸
点-268.9℃, 4.18K、常圧では固体とならない）は1868年に太陽の輝線スペ
クトル中の未知元素に命名されたもの。
●周期表の完全化
3）周期表の隙間を埋める仕事
○ランタノイド元素(La～Luの15元素)とアクチノイド元素(Ac～Lrの15元素)は、
各15種の元素の化学的性質が互いに極めて類似し、発見、解明に長時間を要
した
○モーズリーの法則（1913年、モーズリーは原子番号(Z)と元素の特性X線の波
長()の平方根の間に直線関係(2.3式、a, Z0は全ての元素について一定)を発見
1

 a( Z  Z 0 )
図2.1
○長岡半太郎（土星型原子模型、1904）→ラザーフォードの原子模型（1911）
→ボーアの原子模型(1913)
2. L電子がK殻に飛び込む
1. 電子衝撃により
K電子が飛び出す
3. 振動数のX
線が発生
K
N
M
Kg
L
Kb
プランク・アインシュタインの式(2.4)
E  h 
hc

 hck
:振動数、h：プランク定数、
c：光速, λ：波長、k：波数
図2.2
Ka
Lb
La
Lg
特性X線の測定により、メンデレーフの周期表が改善された。
１）原子量順に並べることに伴う元素順位の逆転の訂正
[K(原子量=39.102) Ar(39.948), Ni(58.71) Co(58.9332),
I(126.90) Te(127.60)]。原子番号（原子核の陽子数=電子数）
順に並べることで解決された[Ar(18) K(19), Co(27)Ni(28),
Te(52) I(53)]。原子番号順と原子量順の逆転は、同位元素の
存在比に原因があった。
２）原子番号92のUより前にある周期表に空白であった元素（Tc(43),
Pm(61), Hf(72), Re(75), At(85), Fr(87)）の発見がおこなわれた。
３）ランタノイド系列の確定が行われた。
1914年にオクスフォード大学に戻って研究を続けるが、第一次世界
大戦がはじまるとイギリス軍工兵隊に所属して出征。ガリポリの戦い
に参加し、同地で命令を電話連絡している際に狙撃兵に頭部を撃ち
抜かれて戦死した。27歳だった。早すぎる死がなければノーベル賞
の受賞は間違いなかったといわれている。彼が戦死した事件を受け
て、以後イギリスや他国の政府は自国の科学者が戦闘に従事するこ
とを禁ずるようになったと言われる。ちなみに、この戦いを指揮した当
時の海軍大臣チャーチルは1953年にノーベル文学賞を受賞するの
は、歴史の皮肉である。
Following conversations in 1913 with Niels Bohr, a fellow worker in Ernest Rutherford's
Cavendish laboratory, Moseley had become interested in the Bohr model of the atom, in which
the spectra of light emitted by atoms is proportional to the square of Z, the charge on their
nucleus (which had just been discovered two years before).
Moseley's law is an empirical law concerning the characteristic x-rays that are emitted by atoms.
It is historically important in quantitatively justifying the conception of the nuclear model of the
atom, with all, or nearly all, positive charges of the atom located in the nucleus, and associated
on an integer basis with atomic number.
Henry Gwyn Jeffreys Moseley (1887 –1915) was an English physicist. Moseley's outstanding
contribution to the science of physics was the justification from physical laws of the previous
empirical and chemical concept of the atomic number. This stemmed from his development of
Moseley's law in X-ray spectra. Moseley's Law justified many concepts in chemistry by sorting
the chemical elements of the periodic table of the elements in a quite logical order based on
their physics.
When World War I broke out in Western Europe, Moseley left his research work at the
University of Oxford behind to volunteer for the Royal Engineers of the British Army. Moseley
was assigned to the force of British Empire soldiers that invaded the region of Gallipoli, Turkey,
in April 1915, as a telecommunications officer. Moseley was shot and killed during the Battle of
Gallipoli on 10 August 1915, at the age of 27. Some prominent authors have speculated that
Moseley could have been awarded the Nobel Prize in Physics in 1916, had he not died in the
service of the British Army.
ウラン以降の超ウラン元素の合成に、原子核への放射線a線
（ヘリウム原子核He2+)、b線（原子核の崩壊により放出される電
子）、g線(高エネルギー電磁波))の照射、加速器により人工的に
得た高エネルギー粒子(中性子、陽子、他)の照射、Uや超ウラン
元素の中性子照射、超重元素の重イオン照射が用いられた(原
子番号93から114まで）
１）a線：正電荷をもつ質量の重いa線
は少し曲げられる。無磁場では気体中
電磁波
を直線的に進行し、進路に沿って多く
の分子をイオン化する。
２）b線：質量が軽い負電荷のb線は、a
He2+
線と反対の方向に大きく曲げられる。
３）g線：波長の短い電磁波で、透過力
電子は強く、磁場の影響を全く受けない。
人体に極めて危険である。
図2.3
a線：He2+
「ポロニウム２１０はウランの百億倍の比放射能を有するが、所詮アル
ファ―線だ、紙一枚でも防ぐことができる。飲み込んで体内被曝しなけ
れば平気だ・・・傭兵代理店（渡辺裕之）
リトヴィネンコ事件
・・・・・・・の不正と陰謀を暴こうとしていた・・・の元中佐だったリトヴィネ
ンコは、亡命先の英国で放射性物質のポロニウム２１０で毒殺された。
「ポロニウムをもられてから２２日間リトヴィネンコは苦しみぬき、骨と皮
と化し死亡（４４歳）」
電磁波（Electromagnetic wave）は、空間の電場と磁場の変化によっ
て形成される波（波動）である。いわゆる光や電波は電磁波の一種
である。電磁放射（-輻射、Electromagnetic radiation）とも呼ばれる。
電磁波は波であるので、散乱や屈折、反射、また回折や干渉などの
現象を起こし、波長によって様々な性質を示す。このことは特に観
測技術で利用されている。
微視的には、電磁波は光子と呼ばれる量子力学的な粒子であり、物
体が何らかの方法でエネルギーを失うと、それが光子として放出さ
れる。また、光子を吸収することで物体はエネルギーを得る。
元素の分類
典型元素：1族、2族、12族-18族の47元素。これら以外は遷移元素
遷移元素：3族―11族の64元素（原子番号111までに限り）dまたはf
軌道に電子が入る。
アルカリ金属元素：1族中の6元素（Li, Na, K, Rb, Cs, Fr）
アルカリ土類元素：2族中の4元素（Ca,Sr,Ba, Ra）
ハロゲン元素：17族中の5元素(F, Cl, Br, I, At)
希ガス元素：18族中の6元素（He, Ne, Ar, Kr, Xe, Rn)
意味のない暗記法：すいへいりーべぼくのふね、なまあるけいりん
いえんある、かっかすかっちばくろーまん
2.2) 原子の構成
原子は、半径105～104Å（1Å＝10-8 cm = 0.1 nm)の原子核を中
心として電子が半径1～2Åの電子軌道を廻るモデルで説明される。
原子核は陽子(＋1価)と中性子(0価)より構成され、陽子の数Nが
原子番号つまり元素を規定する。陽子の数(+N価)に相当する数の
電子が電子軌道に存在し原子は0価である。
○質量
電子静止質量(me = 9.1091031 Kg)
陽子(1.67261027 Kg)や中性子(1.67491027 Kg)の1/1836
原子の質量はほとんど原子核が決定
○同位元素また同位体：陽子の数が同一で、中性子の数が異な
る元素。
水素の場合
１）質量数が１の１H
２）一個の中性子が加わった重水素(２HまたはD：デューテリウム)、
３）さらに一個の中性子が加わった三重水素(３HまたはT：トリチウム)
Dは自然の水素中に1/3500～1/5000含まれている。Tは自然界にも
存在するが、主に核反応により人工的に作られる放射性元素である。
1H
–
+
2H(D)
+
–
3H(T)
–
+
水素 1H、重水素 2H(D)、三重水素3H(T)の構成
–
電子
+ 陽子
原子核
図2.4
中性子
２.３）水素原子の電子軌道、発光スペクトルとボーア模型
放電管に封入された水素に電圧をかけ放電すると、
2.5式に従った多くの輝線スペクトルが紫外～赤外
領域に観測された
実験結果
1

 R(
1
n1
2

1
n2
2
)
2.5式
図2.5 水素原子のスペクトル系列とエネルギー準位。
n = ∞より上のエネルギー準位からの光の放出は連
続スペクトルを与える。左縦軸はn = 1の準位からの
エネルギー（V単位）、右縦軸はn = ∞の準位からの
エネルギー準位（cm1単位)で、各系列の数字は波
長である（Å単位）。
エネルギー
自由電子状態
E2
イオン化エ
ネルギー
O殻 n=5
N殻 n=4
O殻
N殻
M殻 n=３
M殻
L殻 n=2
E2
L殻
電子励起
電子励起
E1
励起された電子が
下の軌道に落ち込
むとき光を出す
K殻 n＝１
水素
E1
E2 – E1 = h
K殻
自由電子状態
O殻
N殻
エネルギー
1８個
3s軌道
3p軌道
3d軌道
５重縮退
M殻 n=3
L殻 n=2
2s軌道
８個
2個
K殻 n＝１
1s軌道
2p軌道
3重縮退
図2.15
ｓ軌道
図2.17
ｄ軌道
図2.16
ｐ軌道
3s軌道
n=3 Na, Mg
3p軌道
Al, Si, P, S, Cl, Ar
n=2
2s軌道
Li, Be
2p軌道
3重縮退
B, C, N, O, F, Ne
H, He
n＝１
1s軌道
3d軌道
５重縮退
遷移金属
表2.3 水素からネオンまでの電子配置およびスピン状態
1s
2s 2px 2py 2pz
電子配置
H
He
Li
Be
B
C
N
O
F
Ne
1s1
1s2
1s2 2s1
1s2 2s2
1s2 2s2 2p1
1s2 2s2 2p2
1s2 2s2 2p3
1s2 2s2 2p4
1s2 2s2 2p5
1s2 2s2 2p6
n
殻
1
2
K
L
3
M
4
N
5
O
l=
m=0,1,••l
n1,･
軌道数 2l+1
･･0
0 1s
0 2s
1 2p
0 3s
1 3p
2 3d
0 4s
1 4p
2 4d
3 4f
0 5s
1 5p
2 5d
3 5f
4 5g
0
0
1,0
0
1, 0
2, 1, 0
0
1, 0
2, 1, 0
3, 2, 1, 0
0
1, 0
2, 1, 0
3, 2, 1, 0
4, 3, 2, 1, 0
1
1
3
1
3
5
1
3
5
7
1
3
5
7
9
総軌道殻に入る
数
総電子数
n2
2n2
1
2
4
8
総
電子
数
2
9
18
28
16
32
60
25
50
110
ボーアの原子模型と以下の条件を用いると、水素原子の発光スペクトルは
矛盾なく説明できた（Ｒの値まで）
１）光の放出、吸収は、原子核(電荷+Ze)の周りを
運動している電子(質量ｍ)の異なった二つの定常
状態(エネルギーE1, E2)間の遷移に相当し、2.4式
(E=hν)が成立する。従って、各一つのスペクトル
線の振動数は式で表される。
hν=E1 E2
(2.6)
図2.6
2)電子は原子核を中心とした半径ｒの軌道を速度ｖで回転している（定常
状態）。角運動量 L = mvr は次式で規定される(角運動量の量子化)。
L = nħ (ħ=h/2, デｲラックのｈ、n:主量子数） (2.7)
(2.7式は仮定である)
量子（quantum）は、1900年にマックス・プランクが発見・提唱した物理量の最小単位。不
連続な量であり、物理量はこの最小単位の整数倍をとることになる。量子を扱う自然科
学の理論を量子論と総称する。量子の発見は、20世紀の科学に革命を起こした。
2.４）電子は粒子と波の２重性をもつ：ドブローイの業績
ハイゼンベルグの不確定性原理と零点エネルギー
ドブローイの提案（光は波と粒子の2重性をもつ）
○整数がごく自然に現れる物理現象として波動運動の方程式の定常状態の解が
ある。は、原子中の電子の安定な運動の決定に整数が必要である(L=nħ)ことから、
電子を単に粒子とみなさないで,周期性(波の性質)も与えられなければならない。
○原子核の周囲を回転する電子の場合、電子軌道の円周の長さ(2r)が電子波の
波長()の整数倍なら定常波であり(２r = n 2.13式)、その条件を満たさない波な
らば波動は干渉により破壊され、存在しえなくなる。
●
r
図2.7 原子核の周りを回転するよ
うに強制された電子波の概略図。
実線は定常波の一つである。破線
の波の波長はそれよりも少し短い
ので干渉により破壊される。
光を粒子とすれば E = mc2 、光を波とすれば E = hν
両者の性質を持つならば mc2 = hν = hc/より
 =c /ν=h /mc =h /p
(2.15)
２r = nに2.15式を入れると２r =n h /mcで、変形し mcr =n h /２→ L=nħとなる
。
電子も光と同様に粒子と波の二重性をもつ。
粒子が波動性を帯びると、粒子の位置と運動量の積、またはエネルギーと時間
の積に不確定性が生じる(ハイゼンベルグの不確定性原理）。
p•q = E•t  ħ/2
(2.16)
古典量子論による調和振動子(分子振動のモデル)のエネルギーはEn = nhνで与
えられるが、これは正しくない。これならば、最低エネルギー準位はn = 0で、
エネルギー零つまりポテンシャル曲線の極小点となる（図2.8）。しかし、こ
れでは完全に定まった位置と完全に定まった運動量を持つことになり、不確定
性原理から許されない。波動として取り扱うと、振動子のエネルギー準位は
2.17式で、基底状態においても2.18式に等しい残留零点エネルギーを持つ。
1
E n  (n  ) h (2.17)
2
1
E 0  h
(2.18)
2
図2.8 水素分子のポテンシャルエネ
ルギー曲線。振動エネルギー準位（
= 0~13)も示す。二個の水素原子は安
定な水素分子を形成し、その解離エネ
ルギー（分光学的解離熱De）は109.5
kcal/mole (458.1 kJ/mole), 核間距離は
0.740Åである。化学的解離熱D0とDe
はDe = D0 + hν/2 で関係する。
2.5) 波動関数、波動方程式
運動エネルギー(T)とポテンシャルエネルギー(U)の和を全エネルギー(E)という。
運動エネルギーを運動量p = mvで示すとT = mv2/2 = p2/2mとなる。
運動エネルギーTを運動量の関数で、ポテンシャルエネルギーUを位置ｘの関数
して表した場合, TとUの和をハミルトン関数という（2.19式）。
1 2
H ( p, x )  T ( p )  U ( x ) 
p  U ( x)  E
2m
(2.19)
電荷Zeの原子核から距離ｒ離れた電子（電荷e）はクーロン力、F＝Ze2/4eor2
を受けるので、そのポテンシャルエネルギーは U(r)＝ F / dr = Ze2/4eor
となり、
2
1
Ze
2
2
2
H
( px  p y  pz ) 
2m
4e 0 r
(2.20)
電子波の運動を扱うため、波動を考える。空気中で振動する音叉は時間および
空間で周期的に変化する音波を出し、振動している電気的双極子は空間中に電
磁波を出す（図2.9）。時間および空間で周期的に変化する波が波動である。
図2.9
このような波動は、サインまたはコサイン関数で記述できる。フックの法則に従う
バネにつながれている粒子（調和振動子：電磁場は調和振動子の集まりとして理
解できる）の運動は2.21式で表せる。
x
(2.21)
  A sin 2 (  vt )

単位の長さに含まれる波長の数は波数(wave number)である。2.21式を振動数、
波数を用いて表すと2.22式となる。
(2.22)
  A sin 2 (kx  t )
図2.10は 1  A sin 2 (x t )　と　2  A sin[2 (kx t )   ] の2つの波
図2.10
2は１にくらべx方向に/2kずれている。これを、１と2は位相（phase)がずれ
ているという。 = 2n (n = 1,2••)ならば同一位相の波といい、がの奇数倍なら
逆位相という。逆位相の波を重ねると合成された波の振幅は零である。
2.22式の波はx方向に速度ν/kで進む進行波である。前方にも後方にも進まない
定在波は、
  A sin 2 (kx  t )  A sin 2 (kx  t ) または
(2.23)
  2 A sin 2kx cos 2t
となる。2.23式を(x,t) = (x) cos2νtとして時間を含まない波動(x)を考え, 2.23
をxで二回微分した2.24式は時間を含まない波動方程式である。
 2
2

(
2

k
)
 0
2
x
(2.24)
2.24式にドブローイの関係（=1/=p/h）を入れると電子の波動方程式である
シュレディンガー方程式が得られる[ 2.19式から p2 = 2m(E  U)を得、
2
2
 2


p


2
2
2 2 m( E  U )
 (2k )   2  (2 )   2  4

2
2
h
x
x
x
h
 2 8 2 m( E  U )

 0
2
2
x
h
2
2
より、
となりハミルトン演算子を

 2
 U  E
2
8 m x
h2  2
H  2
U
2
8 m x
h
と定義すると、一次元のシュレディンガー方程式(2.25)となる。
H ＝ E
(2.25)
2
2
h

つまり、
(2.26)
H  ( 2

U
)


E

8 m x 2
結局、量子力学では、2.25式, 2.26式のシュレディンガー方程式を解き、一定値Eを
与える波動関数を求める。エネルギー値Eを系の固有値（eigen-value)、これに対
する波動関数を固有関数(eigen-function)という。
例１）自由電子（長さaの一次元の箱にある電子を考える、図2.11：これは金属中の電子の
運動を考えるモデル）。ポテンシャルエネルギーは箱の中で零、箱の外で∞とすれば、
1 2
2 
を2.25式に代入、変形し
H
p 
2
2m
2m x
 2 8 2 m

E  0
2
2
（2.28）
x
h
この形は二回微分して元の関数の形に戻るので、その解は指数関数または三角関数であ
り、 = c sin Axで示すことにすると, x = 0で電子密度が0また、x = aでも = 0であるから、
Aa = n (n = 1,2,3••)となり、 = c sin nx/aである。これを2.28式に入れるとエネルギーE
が得られる。
より
n 2
nx 8 2 m
nx
 ( ) (c sin
)
E
(
c
sin
)

0
a
a
a
h2
2
h
E  n2 (
)
2
8m a
（2.29）
以上をまとめると、
１）ｎは整数値であるから電子エネルギーEは不連続な、とびとびの値になる。
２）箱の大きさaが大きくなると、運動エネルギーは減少する（電子の動き回る空間が広いほど
その運動エネルギーは低くなる）。
一定のポテンシャルエネルギーUの領域の波動方程式は(d2/dx2) + (82m/h2)(E  U)
= 0である。これは次のような一般解をもつ。
(2.30)
2ix
  A exp [
2 m( E  U ) ]
h
箱の中では、E > Uで平方根の中は正であるが、箱の外ではU > Eで、2.30式の平方根の
中は負である。従って-1を掛け合わせると、箱の外（障壁が無限に高くなくまた無限に広
くない限り）での波動関数の挙動は2.31式で示される。
(2.31)
2x
  A exp [( 
h
) 2m(U  E ) ]
波動力学では、電子が負のエネルギー領域に入る確率は零ではなく、箱の外に（漏れ）
でる距離とともに指数関数的に減少するようなある正の値である。これをトンネル効果とい
う（図2.11右）。
図2.11 一次元の箱の中の電子。
左）ポテンシャル関数
中）許される電子波の形とエネルギー準位
右）トンネル効果
例２）ベンゼンの電子の粗い近似
波動関数を2.32式で表すことができる。
  cos Ax
(2.32)
円軌道の半径をｒとすると、波動関数が一価で連続であるとの条件から
 ( x  0)   ( x  2r )
(2.33)
従って、cos2rA = 1 ・・・・・・Ar = n (n = 0, 1, 2, 3・・・)。これを、2.32式にいれると
nx
(2.34)
  cos
r
これを2.28式に入れてEを求めると
E=n2h2/82mr2
(2.35)
E=9h2/82mr2
n=0の場合を除いて、電子の円軌道上の
運動は右回り、左回りの2つがあり、各
エネルギー値に対応して2つの準位が
E=4h2/82mr2
共存する。これを2つの準位が縮重(縮退)
E=h2/82mr2
しているという。一つの電子軌道に最高
E=0
2つの電子のみが占有できる（後述）ので、
図2.12 円軌道上の電子のエネルギー準位とベ
ベンゼンの6個の電子は図2.12のエネルンゼンの電子の占有 (ベンゼン環を多数持った
ギー準位のn=1に2個、n=１に4個占め、芳香族炭化水素（多環芳香族炭化水素、ナフタ
レン、アントラセンなど）や金属の電子状態を
それ以上の準位は空である。
考察するモデルとして重要)
化学では、物質間での電子のやりとりが重要であり、そのやりとりに
は電子が詰まっている一番上の軌道、その一つ上にある電子が詰
まっていない一番下の軌道が大きく関係する。それで、分子におい
て電子が占有している一番上の軌道を最高被占分子軌道(highest
occupied molecular orbital: HOMO), 一番下の空の軌道を最
低空軌道（lowest unoccupied molecular orbital: LUMO）という
（両者をフロンティア軌道という：福井）。準位としては最高被占準位、
最低空準位という。HOMOとLUMOの
エネルギー差に相当する光を当てると、
HOMOの電子はLUMOにたたきあげら
LUMO
れ（励起）、そのエネルギーに相当する
励起
部分が吸収された光を見ることになる。
HOMO
その領域が可視領域の場合、色が見
える。ベンゼンのHOMO-LUMO励起
励起分子
は紫外領域に相当するので透明である。
２.６) 水素型原子の電子軌道と量子数
非常にめんどうな式が多いので、エッセンスのみ記す。＋Zｅの
原子核と－eの電子より成る水素型原子では、2.20式の古典的
ハミルトン関数と2.26式を用い、シュレディンガー方程式を求め、
これを解いての形とEを求める。
この時、直交座標を極座標（r,,, 図2.13）に変換し、動径部分
（r）と角部分（, ）に分けて解くと、波動関数の空間的広がりを
示す動径部分、角度部分の形状を示す角部分に分離できる。
z
 r
y

x
図2.13 直交座標と極座標
動径部分Rn,l(r)：波動関数の空間的広がりを示す。R(r)は２つの量子
数n, lで指定される関数で、主量子数nの増加とともに軌道が広がる。
n = 1, 2, 3,・・・に対応した電子軌道をK殻、L殻、M殻、・・・（図2.2）とい
い、水素型原子（電子が一個の原子）では、電子軌道のエネルギー
は主量子数のみに依存し、ボーアが導出した2.10式(2.36式）に等し
me4
い。
E
n  1,2,3,  
2 2 2
8e 0 h n
(2.36)
表2.1にn, lで指定される動径部分を示す。L殻にはlの異なる二つの
軌道が、またM殻にはlの異なる三つの軌道が存在する。原子核から
半径ｒにある厚さdrの球殻に電子が存在する確率を示す動径分布関
数Dn,l(r)は、 Dn,l(r)=4r2{Rn,l(r)}2 で、図2.14に示す。この動径分布関
数が最大になるｒが軌道の平均半径に相当する。主量子数nに対して、
l = 0, 1, 2,・・・(n-1)までのn個の軌道があり、それぞれs軌道、p軌道、d
軌道、f軌道、・・という。lの異な2s, 3s, 3p軌道において、小さなrの位
置に小さなピークが見られ、少しの割合の時間ではあるが電子が核
の近くにいる可能性があること、つまり、大きな静電効果によりこの
状態が安定化することを示す。
図2.14水素原子の動径波動関数Rn,l(r)のr依存性（1s, 2s, 2p)
関数Dn,l(r)のr依存性（1s, 2s, 2p, 3s, 3p, 3d）（右図）。
（左図）と動径分布
表2.1 n, lで指定される動径波動関数
n
1
2
殻
K
L
3
M
l
0
0
1
0
1
2
動径波動関数
2(Z/a0)3/2 exp(/2)
(1/22)(Z/a0)3/2 (2)exp(/2)
(1/26)(Z/a0)3/2  exp(/2)
(1/93)(Z/a0)3/2 (662) exp(/2)
(1/96)(Z/a0)3/2 (42) exp(/2)
(1/930)(Z/a0)3/2 2 exp(/2)
a0 = h2/42me2 = 0.52910-8 cm = 0.529Å,  = Zr/a0
２.７) 水素型原子の波動関数の形
波動関数の, に関する角部分()()は球面調和関数といわれYl,m(,)で示さ
れる。方位量子数l、磁気量子数mlは波動関数の角度部分の形状を決定する。n =
2では、2s軌道と三個の2p軌道が同一のエネルギーをもつ。()は
Φ
1
2
e iml
ml  0,1,2,  
となり、波動関数が全空間で一価、連続であるから磁気量子数mlは整数で、ml =
0, 1,2,・・・lまでの(2l + 1)個の値をとる。
l = 2までの角部分を表2.2に示す。ｓ軌道には一種、ｐ軌道はml = +1, 0, 1の三種、
ｄ軌道はｍｌ＝+2, +1, 0, 1, 2の五種類がある。
s軌道の角度部分は, に依存せず、球状である（図2.15)。s軌道以外は、複素関
数であり、そのままでは軌道の形とならないが, 実空間変換により図2.17のp軌道、
図2.18のd軌道が得られる。p軌道は有機物、d軌道は重原子や遷移金属にとり重
要である。
表2.2 球面調和関数
l 軌道
0
1
s
p
2
d
ml
0
0
1
0
1
2

(1/4)1/2
(3/4)1/2 cos 
(3/8)1/2 sin ei
(5/16)1/2(3 cos2 1)
(15/8)1/2 sin  cos  ei
(15/32)1/2 sin2  e2i
図2.15
ｓ軌道
図2.17
ｄ軌道
図2.16
ｐ軌道
2.8) 電子スピン、パウリの排他律とフントの規則
原子内の電子は軌道運動の他にスピン運動（古典的には自転運動）を行い、それに
伴ってスピン角運動量を持つ。スピン角運動量Sおよびそのｚ成分Szは
(2.37)
S  s( s  1)
Sz = msħ ms =(s, s-1,・・・-(s-1), -sで、電子においては1/2) (2.38)
である。スピン量子数ｓ= +1/2, 1/2の2種のスピンがあり、各々アップスピン(a-スピン
)、ダウンスピン(b-スピン)という。磁場がないと、これらのスピンのエネルギーは同じ
である。
以上、４種類の量子数n, l, ml, sが電子の状態を規定する。原子番号の順に電子軌道
に電子を詰めてゆくと周期表が出来るが、以下の二つの法則に従う必要がある。
パウリの排他原理：二つの電子は四つの量子数n, l, ml,msを同一には出来ない。基
底状態は電子が排他原理に従って最も低い可能なエネルギー準位にある状態で,最
も低い軌道から次々に電子を原子の核電荷数まで詰めることにより原子が出来上が
る。n, l, mlが同一の電子軌道の場合、アップスピン1個とダウンスピン1個の2個が入
る。
フントの規則：同一エネルギの軌道に2個の電子が入ると電子間で大きな静電反発
が生じる。従って、同一エネルギーの準位に磁気量子数の異なる縮退した軌道があ
る場合、電子は異なる磁気量子数の軌道に、スピン量子数を同一にして入る。
パウリの排他原理とフントの規則に従って、水素原子からネオン原
子まで電子を詰めた結果を表2.3に示す。
軌道に1個しか電子の無い場合を赤く示す（不対電子, ラジカル電
子）。その軌道に2個目の電子が入ると電子対を形成したといい、
スピン量子数の総和は零となる（青）。C、N、Oでアップスピン（ダウ
ンでもよい）のみがp軌道を占めるのはフントの規則による。
表2.3 水素からネオンまでの電子配置およびスピン状態
1s
2s 2px 2py 2pz
電子配置
H
He
Li
Be
B
C
N
O
F
Ne
1s1
1s2
1s2 2s1
1s2 2s2
1s2 2s2 2p1
1s2 2s2 2p2
1s2 2s2 2p3
1s2 2s2 2p4
1s2 2s2 2p5
1s2 2s2 2p6
２.９) 多電子原子の電子軌道と電子配置
多電子原子では、他の電子とのクーロン相互作用などにより、クーロン
ポテンシャルは球対称でなくなる。このため、主量子数が同じ軌道でも方
位量子数が異なると、軌道エネルギーも異なるようになる。表2-3の最後
のNeの次の元素Na(Z = 11)からAr(Z = 18)までは、電子が素直に3s, 3pを
埋める。
アルゴン(1s2, 2s2, 2p6, 3s2, 3p6)の次に来る元素から、電子は3d軌道より
もエネルギーの低い4s軌道に入る；K(Z = 19,(1s2, 2s2, 2p6, 3s2, 3p6, 4s1)),
Ca(Z = 20, 1s2, 2s2, 2p6, 3s2, 3p6, 4s2)。
4s軌道が満たされた次のZ = 21-23までは4p軌道に電子が入ると予想さ
れるが、3d軌道が優先する。
Sc(Z = 21)からCu(Z = 29)の最初の遷移金属系列では3dが順次満たされ、
これらは、種々の原子価を取る、強く着色した化合物を作る、単体は硬く、
高融点の重金属で、多くは磁性を示すなどの共通点を持つ。このうち、
Cr(Z = 24)(1s2, 2s2, 2p6, 3s2, 3p6, 3d5, 4s1)とCu(1s2, 2s2, 2p6, 3s2, 3p10, 4s1)以
外は4s2の電子配置を持つ。多電子原子における電子収容の順序を図
2.18に示す。
図2.18 電子収容の順序。左肩上がり表2.4 l =0,1,2,3,4の軌道をs(sharp),
の矢印に沿ってs、p、d、f軌道に2個、6 p(principal),d(diffuse),f(fundamental)軌道
とする。4f軌道、5f軌道が未閉殻の元素がラ
個、10個、14個づつ詰める
ンタノイド、アクチノイドである。
n
殻
1
2
K
L
3
M
4
N
5
O
l=
m=0,1,••l
n1,･
軌道数 2l+1
･･0
0 1s
0 2s
1 2p
0 3s
1 3p
2 3d
0 4s
1 4p
2 4d
3 4f
0 5s
1 5p
2 5d
3 5f
4 5g
0
0
1,0
0
1, 0
2, 1, 0
0
1, 0
2, 1, 0
3, 2, 1, 0
0
1, 0
2, 1, 0
3, 2, 1, 0
4, 3, 2, 1, 0
1
1
3
1
3
5
1
3
5
7
1
3
5
7
9
総軌道殻に入る
数
総電子数
n2
2n2
1
2
4
8
総
電子
数
2
9
18
28
16
32
60
25
50
110

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