. . 髙田耕治 KEK [email protected] http://research.kek.jp/people/takata/home.html 総研大加速器科学専攻 2015 年度「加速器概論I」講義 2015 年 4 月 16 日 . . .. . 加速器の基本概念 I : 粒子加速器技術のあけぼの 目次 §1 粒子加速器のあけぼの §2 高エネルギービームの力学: (1) §3 高エネルギービームの力学: (2) §4 高周波加速技術 §5 今後の高エネルギー加速器 §6 参考文献 Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 2 / 22 粒子加速器のあけぼの Contents 1 人工的核崩壊の発見(1919 - 1932) と加速器の誕生 2 初期の加速器いろいろ 3 直流電圧加速から高周波加速へ 4 高周波加速のための諸課題 5 第2次世界大戦(1941 - 1945)前後の急展開 Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 3 / 22 人工的核崩壊の発見(1919 - 1932)と加速器の誕生 (1) Ernest Rutherford (英国 Cambridge Cavendish 研究所): α 線照射による核崩壊発生の発見 (1917 - 1919) • 窒素ガスを詰めた容器に α 崩壊する放射線源を置いたとき 陽子と酸素が生成されることを確認: α + 147 N → p + 168 O この人工的核崩壊現象をより深く追求するために、高エネルギー 粒子ビーム発生装置の開発が各国で始まる Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 4 / 22 人工的核崩壊の発見(1919 - 1932)と加速器の誕生 (2) 結局 1932 年に Cavendish 研究所の John D. Cockcroft と Ernest T. S. Walton が 800 kV まで加速した陽子ビームでリチウム原子核を 破壊し、はじめて人工的な原子核反応を得た。 p + 73 Li → α + α これに使われた加速器は通常コッククロフト・ウォルトン型とよば れているが、スイスの H. Greinacher の発明になる多段型直流整流器 (1919) を改良したものである。 Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 5 / 22 直流高電圧加速器 主要な二つの方式 • 多段のコンデンサー・整流管回路による電圧増培 : コッククロフト・ ウォルトン 800 kV 加速器 (1932)。 • 帯電ベルト方式 : バンデグラフ (Robert J. Van de Graaff) 1.5 MV 静電圧型加速器 (1931)。 静電圧型加速器はビームエネルギーが安定かつ精密に設定できる ので、質量分析用として現在でも使われる。 • 同位元素比 • 14 14 C/12 C の分析による考古学年代測定。 C の半減期約 5,730 年を単位として、生物が呼吸停止してからの 時間がわかる。 Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 6 / 22 コッククロフト・ウォルトン回路 V(3+cos ωt) V(1+cos ωt) V cos ωt V(5+cos ωt) AC 0 Koji Takata (KEK) 2V 4V 加速器基本概念 I 6V 0 2015 年 4 月 16 日 7 / 22 コッククロフト・ウォルトン加速器 1 1 J. D. Cockcroft and E. T. S. Walton, ’Proc. Roy. Soc. London,’ A, vol.129, p.477 (1930) Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 8 / 22 1932 年頃の Cockcroft:鉛直に立つ加速管の横で Please see the figure in p.227 of ref. 2 2 E. Segr`e, From X-rays to Quarks, p.227, (W. H. Freeman and Company, 1980) Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 9 / 22 ガラス製真空チューブとビーム加速間隙 Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 10 / 22 帯電ベルト方式の静電圧型加速器: バンデグラフ (Robert J. Van de Graaff) 1.5 MV 加速器 (1931) Insulating Belt High Voltage for Acceleration Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 11 / 22 静電型加速器の加速エネルギー限界 絶縁破壊電圧が決定的要因 • 1cm 離れた金属平面間での絶縁破壊電圧の目安 絶縁体 典型的絶縁破壊電圧 空気 (1 atm) ≈ 30 kV ≈ 80 kV ≈ 360 kV SF6 gas (1 atm) SF6 gas (7 atm) 絶縁油 超高真空 ≈ 150 kV ≈ 220 kV • 電極間隙の大きさに比例してどこまでも耐電圧が上がるわけ ではない Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 12 / 22 Van de Graaff 加速管電極からの放電のデモンストレーション ∗3 3 http://web.mit.edu/museum/exhibitions/mindhand.html Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 13 / 22 高周波加速への中間段階:Donald W. Kerst のベータトロン (1940) 磁束 Φ の時間変化にともなう誘導電場 を使う • 交流トランスと同じ原理. • マクスウェル方程式のうちのファラデーの法則: ∇×E=− ∂B . ∂t • 閉曲線 C に沿って電場 E の接線成分を積分しよう: I ∂ E · dl = − ∂t C ∫∫ B · n dxdy = − S ∂ Φ, ∂t ここで - dl は閉曲線 C, の線素 - n は閉曲線 C で囲まれた曲面 S の面素 dS = dxdy に 鉛直な単位ベクトル Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 14 / 22 Kerst のベータトロン第一論文 Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 15 / 22 最初の高周波加速:Wider¨ oe のリニアック 創案は Gustaf Ising (Sweden, 1925) 試作は Rolf Wider¨ oe (Norway/Germany, 1928). ドリフトチューブ を取付け、各間隙で VRF ∼ 25 kV (1 MHz) の 加速電圧を実現 彼はこの配置を繰りかえせばはるかに高いビームエネルギーが得ら れるはずと確信 RF Ion So urce Drift Tube Beam この方式は今日陽子加速に使われるドリフトチューブ・リニアック (DTL) の原型である Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 16 / 22 Ernest Lawrence のサイクロトロン (1931) Wider¨ oe の方式で高エネルギーを得るにはリニアックが長すぎ ると考えた米国の Lawrence は、磁場中の円軌道を周回する陽子は 「エネルギーによらず同じ周波数」 で多重回加速できることを思いつく。 • 円形加速器 のはじまり • サイクロトロン周波数 ωc = eB⊥ /m. Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 17 / 22 初期のサイクロトロン 引用文献 p.229 の図を参照のこと a Lawrence と最初のサイクロトロン (ca. 1932). a 1930 年代に理研仁科博士のチームが作った サイクロトロン 陽子を 9 MeV まで、重陽子を 14 MeV E. Segr`e, From X-rays to Quarks, p.227, Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I まで加速2015 (1939). 年 4 月 16 日 18 / 22 サイクロトロンでの粒子の円周運動 RF Generator dee dee 磁場 B のなかでの電荷 e、質量 m の 粒子の円軌道 ( β = v/c ≪ 1 を仮定). • 軌道半径: r = rn rn+1(> rn) mvc |e|B . • 周回周波数: fc = |e|B 2πm . • f は B で決まる。上の仮定の範囲 Magnetic Field では r と v に無関係 Electric Field • サイクロトロン周波数: ωc = 2πfc . beam dee Koji Takata (KEK) dee 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 19 / 22 磁場中の電子の円運動の例 ∗4 4 http://en.wikipedia.org/wiki/File:Cyclotron motion.jpg Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 20 / 22 高周波加速にどんな問題があったか 1 リニアック: • 高周波電力が不十分: 電子管技術が未成熟であった 2 サイクロトロン: • 陽子質量の相対論的増加: → ωc , の低下 →粒子が高周波と非同期 になる 3 ベータトロン: • 真空ドーナッツへ電子を入射し正確に円軌道にのせることが極 めて困難であった • 正規軌道からの粒子のずれを力学的に解析する必要があった • 今日の ベータトロン振動論の始まり Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 21 / 22 第2次世界大戦の末期から戦後にかけての急進展 1 高周波加速法における 位相安定性原理の発見 • Vladimir Veksler (ソ連、1944) および Edwin M. McMillan (米国、1945) • サイクロトロンは → シンクロサイクロトロン、そして → シンクロトロンへ 2 強集束法の発明: ビーム軌道を補正する強力な方法 • Christofilos (1950) と Courant-Livingston-Snyder (1952). 3 レーダ技術開発にともない大電力電子管が使えるようになった • マグネトロンやクライストロン Koji Takata (KEK) 加速器基本概念 I 2015 年 4 月 16 日 22 / 22
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