3 7 1 放射光第 4 巻第 3 号 (1991 年) 電総研における蓄積リング自由電子レーザー発嬢実験山崎鉄夫青山田家和勝，杉山卓F 大垣英明 F 富増多喜夫P 野口勉F 三角智久，千脇光風鈴木良一篭子技術総合研究所 1.はじめにのみであったが，今回の成功によって一挙に可視自由電子レーザー (free e l e c t r o nlaser, FEL) 域に短波長化された。蓄積リングでの発振は，フ ACO, については既に本誌に解説 1) や比較的新しい矯報 2) ランス Orsay の ACO と Super- が掲載されているうえに，文献 1) に示したように Novosibirsk の優れた解説も多い。本稿では，解説ではなく ACO は既に閉鎖され， FEL の発振技術を，電総研での経験を中心に述に転用される予定である。また，べることにする。は，アメリカの Stanford 大学の超伝導リニアック VEPP-3 に次ぐものであるが， VEPP-3 も近く別の用途 RF りニアックでと Boeing 社一 Spectra Technology 社において可視電総研では数年来蓄積リング TE孔t\S での可視域 FEL の研究を進めてきたが，本年 2 月に発振の関値に到達し，ソ連域で発振している。 3 月に 598nm での発振に成功し 2. た。発振時の蓄積どーム電流はパンチ当り約実験の概要電総研での FEL実験配置を国 1 に示す。 FEL'こ 4mA ，電子エネルギーは 230MeV であった。短波 FEL のゲインが下がり，発振が困おいては通常のレーザーと異って 1 パスで増幅す難になるため，圏内では従来大阪大学や理化学研る増幅型や自発放出光自己増幅型等もあるが，図究所等で mm の波長領域での FEL がみられているの様に光を光共振器ミラーで多数回往復させてそ長になるほど， e山 STORAGE RING MONOCHROMATOR ++ PH O'γODIODE 4問事砂 ARRAY OPγICAL Kし:VSTRON PHOTO蹴UじrlPlI ER MONOCHRO制ATOR VACUU 糊 MIRROR MANIPUし ATOR STREAKCAMERA F i g . 1Experimentalarrangementf o rFELo s c i l l a t i o na tETLs t o r a g er i n gTERAS. 円φ 門i (C) 1991 The Japanese Society for Synchrotron Radiation Research 3 7 2 放射光第 4 巻第 3 号 (1991 年) lANDAUC A V I T Y . . ' - e- F i g . 2P l a nv i e wo fE T Ls t o r a g er i n gT E R A S . の度に増幅させる方式は発振型と呼ばれている。製)を用いた。これは世界最初の試みであった電総研では 1986年に光クライストロンを試作し，が，以蜂この素材を用いたアンジュレータが従来同年から蓄積リング TERAS において自発放出光の SmCo s 以上に流行するようになった。 OK の中の発生とスペクトルの測定光共振器，電子ビーでの電子軌道は図 1 の中に模式的に示されていムの性質等の要素技術の研究を進め 3) ， 1989年にはる。後で国 9 (a) に示す自発放出光のスペクトルの FEL ゲインの測定に成功し，以降発振実験を行っ微細構造は光クライストロン特有のもので，通常てきた 4) 。いずれも可視域では国内で最初のものでのアンジュレータからのものはその包絡線の形をあった。発振型 FEL の研究は大体この様な道筋をしている。辿る。蓄積リング TERAS については本誌でも紹ゲイン領域では FEL ゲインは自発放出光スペクト介されている 5) が，図 2 にその平面図を示す。ルの勾配に比例するので， Madey の定理7) によれば，小信号。低 OK では高いゲインが期待できるわけである。 FEL の波長えは 3. 光クライスト己ン噌 seゐ z'' 、、 /a¥ 2 ,1 =,1 0(1 + K / 2 )I ( 2 r2) 蓄積リング TERAS は 1981 年に稼働開始したシンクロトロン放射の発生・利用を目的としたもの OK でのゲインはであり，直線部が1. 8m と短くゲインが低いので，国 3 に示す光クライストロン (optical OK)6) を使用している。 klystron , G =1 .1 2 x1 0 - x え。2 ( N + N N2r -K2[JJ]2ρ 。 fF OK とは通常のアンジュ 1 3 OK d) =0 . 9 3G2N[ ( N + N d ) / N ]f レータを 2 個置き，上流側をエネルギ一変調用， 3 ( 2 ) 下流側をエネルギー変換用とし，中央に強い磁場の分散部を設けてミクロなパンチングを強め，ゲで表される。ここに，インを通常のアンジュレータの数倍まで高めようの磁場周期長，とするものである。永久磁石は新稀土類永久磁石光が電子を追い越す光の周期数， (NEOMAX-35 , ネルギーをその静止質量 (moC ) 単位で表したも Nd-B-Fe 系，住友特殊金属社 -174- んは通常アンジュレータ部 N はその周期数， 2 N d は分散部内で r は電子の全エ放射光第 4 巻第 3 号 (1991 年〉 3 7 3 F i g . 3S t r u c t u r eo fE T lo p t i c a lk l y s t r o n . の， ρ 。は電子密度，誌はアンジュレータの偏光パラメータで， KごeB o À oI(2 7l' (f) , f=K2j(4+2K2) , -J o moC), (刀) に OK が使用されてきた。 =Jl( ど) J n は n 次のベッセル 4. 光共振器 F は電子ビームと光ビーム一般に短波長の FEL では FEL ゲインが非常に低 G2N は 2N 周期の通常アンジュレーいので，光共振器での損失を極力小さく抑えなけタによるゲインである。 f=fofr はゲ、イン劣化因数でれば発振には至らない。従って，超低損失共振器あり，が必要になり，損失の測定が重要になる。電総研関数， e は単位電荷，の重畳因子， f exp[ 87 l '2( N+N 2(σ/r)2] d) r= (めでは微小光共振器損失を減衰時間法 8) によって測定しており，使用前のミラー l 枚当りの損失はは電子ビームのエネルギー幅び 7 によるゲインの劣 30ppm の透過率を含めて 40ppm 程度である i ・ 4) 。化を表し，しかし短波長領域でよく用いられる誘電体多層 fo はそれ以外に起国するものであるが，後者は 1 に近い。電総研 OK の場合，膜ミラーは自発放出光の高調波成分の照射による N=8 , N d コ 74 である。 (2) 式によれば，分散部磁場を強め劣化が著しいので，電総研では損失のその場測定る程ゲインが高くなるように見えるが，実は (3) 式も可能なシステムを完成させてこれをモニタしてのように電子ビームのエネルギー幅に非常に敏感いる。図 4 は結果の一例であるが，照射量が増加になるので，分散部の N d 値についてはビームの質すると損失が増加し損失が少い波長帯域が狭くを考慮に入れた妥協が必要になる。従って，十分なり，最適波長も長波長側にシフトしている。現に長い直線部を持つリングでは光クライストロン状では，損失が許容範閤を上回る度にミラーを交にしないほうが有利である。ちなみに，従来の蓄換している。積リング FEL では， Frascati の Adone を除いて常蓄積電子ビームはパンチングしているので光も -175- 放射光第 4 巻第 3 号 (1991 年〉 3 7 4 することによって共振器長を正確にチューニング 4・・、ぴ3 0 することができる。時間の関数としての出力信号 ¥ 守醐 > < 、的 10 tぬ o . . J > ド > q S(t) ロ L s ( t 2 m (l-p)m ( 4 ) ¥Er v500mA.h 、口 ¥ ト戸。門出gLF1コ 0O Zは u の大きさ S(t) は四 @、- 問で与えられる。ここに s は検出器の応答特性も含、、/ . E=O 剛門醐崎幽閉幽四 o P は 1 往復当りの共 δ は共振器長のヂチューン， m は往復回数である。従って，パンチ長が短く，共振器損 I 590 600 610 620 WAVELENGTH (nm) めた電子パンチの時間構造，振器損失，芭 =245mA.h 口町 @‘崎町一・@嶋崎一一@一一一@一一一 570 580 0 / 630 失が少ないほどこの方法の精度は高くなる。電総研では現在:t 15μm 程度の粗調整が可能である。 F i g . 4Round-t r i pc a v i t yl o s sv s .w a v e l e n g t h .E i st h e 一方，ミラーの駆動については上記のような並 amounto fexposureexpressedby( s t o r e dc u r r e n t ) x(integr剖ed exposuret i m e ) . 進はもちろんのこと，共振器長が長いのでミラーの回転の精度も高くする必要がある。ミラーは超高真空中にあるので精密な調整は非常に難しいパンチ状になっている。この光のパンチが光共振が，電総研ではステッピング・モーターとピエゾ器を 1 往復した後次の電子ノ〈ンチと重畳して電子素子を併用した超高真空ミラ…精密駆動装置を試からエネルギーをもらい受けて増幅されるが，作した。駆動精度は 0.2μm 以上である。通常，この増幅が多数回続くためには光共振器長が電子パ蓄積リング FEL ではリングの加速周波数を微調整ンチ間隔の半分に正確に調整されている必要があしてパンチ間隔を逆に光共振器長の 2 倍に合わせる。 FEL ゲインが低い場合，通常のレーザーに比ているが，べて非常に長い光共振器長を μm オーダ…の精度少問題がある。電総研のシステムでは共振器長ので設定する必要があるが，発振条件を捜しながら調整のみで十分である。いきなりこの精度で設定することは不可能に近い。そこで，まず 10μm 程度の粗調整を行い，しなお，リングの局長が変化したりするので多レ…ザー・ビームと電子ビ…ムの横方向の重畳も重要で，光共振器の Reyleigh 長は通常アかる後レーザー発振を観測しながら μm オーダーンジュレータ長程度が選ばれるが，に追い込んでいく必要がある。ビームの条件を考慮して決める必要がある。電総電総研では，以下に述べるような粗調整の方法もちろん電子研の光共振器長は 5.238m ，凹面鏡の曲率半径は 3m であり，従って Reyleigh 長は 1m である。を確立している。自発放出光を光共振器で共振させ，下流側のミラーから出てくる光を分光器を通した後ストリーク・カメラで受けて，その時間構 5. 電子ビーム造を観測する(函 1 参照、)。共振器長が短すぎる短波長の FEL では特に電子ビームの質が問題にと光のパンチは次第に電子パンチより前にずれてなり，電総研でも蓄積ビームのエネルギー幅や 3 くるので出力パルス光は図 5 (b) の様に前に尾を引次元のプロフィールの測定を行っていることは，き，長すぎると逆に後に尾を号|く。光共振器長が文献 1 )でも述べた。ここではそれ以降のことにチューンされると (a) の様に左右対称になり，パルついて述べる。ス幅も細くなる。従って，このパルス波形を観測 TERAS の通常運転では周長 31 .45m 中に 18 バ -176- 3 7 5 放射光第 4 巻第 3 号 (1991 年) ROIH POSITION(NS) 0 ・ 2.03 F ' ! { H H(NS) PEλK(NS)>COυNT • 3 0 . . ( ) 616388 16.32・> 1 . 0 . ( 3 :A ^RE 50807862 800000 600000 400000 200000 。 5 。 10 lS 20 2S 30 35 NS ( a ) RO{# POSIT10N(NS) O .41 。 PEAJ {(NS)>COUNT 30.4 .1 AREA 何時代 NS) ,. 252222 14.70 1 .J20 21923776 400000 300000 200000 100000 。。 5 10 lS 20 2S 30 3S NS ( b ) F i g . 5T i m es t r u c t u r eo fo p t i c a lp u l s e sa f t e rt h eo u t p u tm i r r o r .( a )a l m o s ttuned , a n d( b )d e t u n e dby-30μm. ンチのビームが回転している。一方光共振器長は時間構造を示したもので，上図のように全てのパ 5.238m なので，光が 1 往復した時に次の電子ノ〈ンンチに電子が詰まっていたものが第 l 段階の RF チと重畳するためには 3 パンチのみが必要で，残 KO で中央の図のように 6 パンチになり，第 2 段階りのパンチは発振には不要である上に自発放出光で下図のように 3 パンチになっている。 2 段階にを発してミラーの劣化を促進する。そこで，電総分けているのは，この様な正弦波そのものを用い研では 2 段階の RF -KO ( r a d i o f r e q u e n c yknock る方法では節の隣のパンチが溶ちにくいからであ -out) 法を用いて，加速周波数を分周したものとる。ベータトロン周波数とを混合・増幅した RF 電力 3 パンチ・モードでは 18 パンチの場合よりパンを図 2 の RF-KO 電極に印加することによって 3 チ間相互作用が弱いのでビームの質は多少良いパンチに落している 9) 。図 6 は電子ビームのパンチが，まだまだエネルギー幅も広く， -177- FEL には適し 376 放射光第 4 巻第 3 号 (1991 年〉ていないので，さらにビームを高品質化@安定化 ( a ) する必要がある。電総研ではそのために 2 加速空胴方式 10) の研究を行ってきた 9) 。蓄積ビームにはシンクロト口ン振動と呼ばれる縦振動があり，パンチ間相互作用によって全ノ〈ンチが共振するとこれがどームの不安定性を誘起する。そこに高調波の成分を与えるとシンクロトロン振動が速く減衰して， 1 8 b盟問 ches ビームが安定化される。電総研では，図 2 に示したようにリングの主加速空腕(1フ1. 6 2MHz) の 2 倍高調波 (343. 24MHz) の Landau 加速空胴を 'b 詰 5 7. 4 mA 設置しその電力，共鳴周波数，および位相を調整することによって，主としてパンチ間相互作用を制御している。図アにリングのビーム@モニタ ( b ) からの信号の周波数スペクトルを示す。 (a) は Landau 加速空胴を動作させない場合のもので，中央の周波数の他にビームの不安定性の指標となるサイドバンドが見られる。シンク口ト口ン周波数は約 80kHz で，縦軸は対数でとってあるのでどークはそれほど高くないが 6 重極までが現れてい 6 る。 Landau 加速空闘を働かせて上記の調整を行う bunch 告S と (b) のようにサイドバンドがきれいに消える。こ I 7 . 0mA b=1 の操作中に自発放出光スペクトノレを観測していると，電子ビームのエネルギ…幅が急速に狭くなることが明かにわかる。この様にして現在ではパン ( c ) チ当り 6mA 以上の安定な 3 パンチのビームが得られるようになった。パンチ間相互作用を抑制するには他にフィードバッグによる方法もあり 111 ，電総研でも研究が始められている。なお，イオン@トラッピングによる不安定性はイオン@クリアリング電極に高電圧 3 を印加することによって抑制しているゆ。 bunch 母 S Ib= 3 6. ゲイン測定予測される FEL ゲインが光共振器損失より十分 F i g . 6E l e c t r o n -beambunchs t r u c t u r e( a )b e f o r et h eRF- に高い場合には必要はないが， TERAS での実験 KO( f u l lbunches) , (む)甜er t h ef i r s t -s t e pRF-KO( 6 ではゲインが低く発振ぎりぎりなので，外部レ bunches) , and( c )a f t e rt h esecond・・- s t e pRF-KO( 3 b u n c h e s ) . ザーによるゲイン測定が必要であった。測定法については文献1)でも述べてある。電子エネルギーを -178- 3 7 7 放射光第 4 巻第 3 号 (1991 年〉る。図 8 (b) は同時に測定した自発放出光スペクト ( a ) ルであるが，前記の Madey の定理が確認できる。ア.発振実験ゲイン測定である程度の発振の目処が立っと，いよいよ発振実験にとりかかる。蓄積リング内の電子ビームは光クライストロンの中で光と相互作用してこれを増幅する。電総研の場合，下流側ミラーからの出力光は図 1 のように分光器を通り，そのスペクトルは後におかれた高感度フォトダイオード@アレイによって実時間 o j 思= • で測定される。電子ビームを安定化させた後共振 4 器や電子ビームの微調整を行うと， FEL のゲインが光共振器損失を上回れば，光のビームが共振器 ( b ) 内で往復運動をする度に成長してコヒーレントなレーザーになって発振する。出力光の一部はストリーク@カメラに取り込まれ，共振器長調整やパンチ長測定に使用される。図 9 (a) は発振前の自発放出光スペクトル， ( b ) と (c) は発振時のスペクトルを示しているが， ( c ) は測定装置の前にフィルタを置いて強度を約 1 /1 20 に落したものである。この様な測定結果から， FEL のピーク出力は 10mW 以上と推定されている。図 9 (b) , =0.8k開 i 蕗= (む)の発振スペクトルのピークは 598nm にあるが， 6.2 開 A 幅が狭くなり (a) の自発放出光スペクトルより (0.3nm 程度) ，ピークは山と山の間隔の約 20% 長波長側にシフトしている。前者は F i g . 7Frequencys p e c t r ao fs i g n a lfromab u t t o n 光がコヒーレントになったためで，当然のことで monitorwhent h ebeami s( a )n o ts t a b i l i z e dand( b ) ある。ピークのシフトは Madey の定理によれば山 stabilized. 了he s c a l eo ftheabscissai s1 0 0 k H z / d i v . と山の間隔の 25% になるはずであるが，多少それからずれている。 ACO での実験でも同様な傾向が変化させて測定したデータを図 8 (a) に示す 1 ・ 4) 。見られたが，パンチ当り1. 6mA の蓄積電流で 1 x 1 0 -4程度のゲた 13) インが得られている。これは上記の光共振器損失らのずれを，共振した自発放出光の横方向電磁界を考えると発振ぎりぎりの線であるが，ゲインはが TEM∞以外のモードも含んでいたためであろう蓄積電流の増加と共に高くなる傾向か見られ，かと推測しているが，電総研の実験では自発放出光っ電子ビームの質は現在ではこの当時より優れての共振が TEM∞モードのみであることを事前に確いるので，蓄積電流が増加すれば発振は可能であ認している。何か別の理由がありそうな感じであ -179- 0 シフトはさらに小さくて 15% であっ ACO のグループは，この Madey の定理か放射光 3 7 8 第 4 巻第 3 号 (1991 年) . . . 旬、 t p 10 0 守由 > < 、嶋幽， ( C J 。一10 E l e c t r o nE n e r g y (MeV) ( a ) 内ぷトト E凶窃c 忽o {.3.5 1 悼の 4Enu ωコOωcscom ω￡ち hSωcg 一c 240 245 E l e c t r o nE n e r g y (MeV) ( b ) F i g . 8(a)γ'ypi侃 I peak- g a i ns p e c t r a and ( b )spon-taneous 叩 emission s p e c t r u m . る。図 10 に電総研で得られた FEL のパターンを示に短波長なるほどゲインが低くなることに起因しす。ている。当所では，次の段階として長直線部が 7m と長い FEL 用小型リング NIJI-N を川崎重工社と 8. 今後の展望協力して建設し 14) ，最近ビーム蓄積に成功してい以上のように電総研では可視域での FEL の発振る。このリングに設置する 6.3m の光クライストロに成功したが，おそらくゲインがあまり高くないンも設計中で，可視から紫外，さらには真空紫外ことと調整か不十分なために長時間にわたる安定へと短波長化の研究を進めていく予定である o な発振は得られていない。今後も Q スイッチング FEL を考慮にいれた加速器の建設は，今後流行す等の実験を続けて，より良いデータを得るべく努るであろう。短波長化のためには，加速器のみな力を重ねていく予定である。らずミラーの問題等多くの障害があるが，それら TERAS の様に直線部の短いリングでは，ゲインが低いので飛躍的な短波長化は困難である。短波長化の困難さは， (1)式と (2) 式から明らかなようは着実に乗り越えられていくであろう。国内では，アメリカ等の諸外国より研究の開始が遅れたために FEL の研究は大きく水を開けられ -180- 放射光第 4 巻第 3 号 (1991 年) 3 7 9 ( a ) ( b ) F i g . 1 0FELpa抗ern a tEγし FEL の短波長化が進めばそれに応じて応用分野が広がることは勿論，この領域での研究成果は長波長領域での研究にもフィードバックされ，大出力化@高品質化に大いに資することになり，中。 ( c ) 長波長領域自由電子レーザーの応用分野も広がっていくものと期待される。電総研における蓄積りング FEL の研究は，昭和 63 年度までは科学技術振興調整費，平成元年度からは原子力試験研究費でリニアック・蓄積リン 570 600 630 グ・グループの共同で研究が進められている。最 WAV監L監閥GTH ( nm) 後に， 2 加速空腕方式について御指導頂いている日本原子力研究所の宮原義一氏に感謝の意を表す F i g . 9Output s p e c t r ao f( a ) spontaneous emission , ( b ) z lasing , ( c )l a s i n gb u tw i t h af i l t e ri nf r o n to ft h e 0 monochromator. '0.) ていたが，現在では原子力基盤技術総合的研究 (原子力基盤クロスオーバー研究:当所の他日本原子力研究所，動力炉@核燃料開発事業団，理化文献 1) 山崎鉄夫:放射光，第 2 巻第 3 号，学研究所が参加)の枠組みの下で実施されている 19(1989); 山崎鉄夫:電子技術総合研究所議報， 54 , 7 0 4 ( 1 9 9 0 ) . ものの他，大阪大学，東京大学等においても FEL 2) 山崎鉄夫:放射光， 3, 1 8 5 ( 1 9 8 9 ) . の研究が進められており，合計十指に余るプロジ 3 )T . Yamazaki , T . Nakamura, T . Tomimasu , S . ェクトが進行中である。さらに最近関西に自由電 Sugiyama, and T . Noguchi: P r o c .3 r d Japan- 子レーザー研究所も発足している。 China J o i n tSymp.Acc. f o rNucl .S c i .andT h e i r -181- 3 8 0 放射光第 4 巻第 3 号 (1991 年) Chiwaki , R . Suzuki , H .Ohgaki , T . App l., Riken , p . 8 1 ( 1 9 8 7 ) ; T . Nakamura , T . Mikado ，恥1. Yamazaki , T . Noguchi , S . Sugiyama, a n dT . Nakamura, T . Tomimasu , Y . Miyahara, S . Sato , Tomimasu: P r o c .6 t h Symp. on A c c .S c i .a n d a n dH .U s a m i : TELL-TERASA c t i v i t yR e p o r t Tech. , Tokyo , p. 26 2 ( 1 9 8 7 ) . 1987-1990，巳lectrotech. 4 )T .Y a m a z a k i :P r o c . SPIE 1133, 6 2 ( 1 9 8 9 ) ;T . Yamazaki , K . Yamada , S . Sugiyama, .Asaoka, A Mikuni , a n dK .S o d a : 1 0 )Y .Miyahara , S Nucl .I n s t r .Meth. , A260 , 518( 19 8 7 ) . T . Tomimasu , T . Mikado , M. Chiwaki , R . Suzuki , .Kinoshita, a n dH . l 1) T .Kasuga , M.Hasumoto , T Y o n e h a r a :J a p a n e s eJ .Appl .Phys. , 27 , 1 0 0( 19 8 8 ) ; a n dH .O h g a k i :P r o c . 2ndI n t . Symp.A dvanced ?‘~ucl. T . Kasuga , H . Yonehara, M. Hasumoto , a n dT . EnergyR e s .-E v o l u t i o nbyAcc. 一， JAERI , K i n o s h i t a :ibid. , 27 , 1976( 19 8 8 ) . p . 3 0 8( 19 9 0 ) ; K . Yamada, T . Yamazaki , S . Sugiyama, T .Tomimasu , T .Mikado , M.Chiwaki , Lab. , p . 7 1 ( 1 9 9 0 ) . . Noguchi , T . Yamazaki , T . 1 2 ) S . Sugiyama, T R .Suzuki , a n dH .O h a g a k i :P r o c .TokyoSymp. Nakamura , T . Mikado , M. ' 9 0F r e eE l e c t r o nL a s e r( 1 9 9 0 )i np r e s s ;i b i d . : Tomimasu: P r o c .6 t h Symp. on A c c .S c i .a n d Nucl . I n s t r . Methods , A304 , 86 ( 19 9 1 ) ; T . . 2 8 5( 1 9 8 7 ) . Tech. , Tokyo , p .Yamada, S .Sugiyama, H .Ohgaki , Yamazaki , K Chi、raki ， a n dT . 1 3 )M.Billardon , P .Elleaume, J .M.Ortega, C .Bazin , T . Tomimasu , T . Noguchi , T . Mikado , M. M. Bergher, M. Velghe , Y . Petroff, D . A . G . C h i w a k ia n dR .S u z u k i:ibid. , t ob ep u b l i s h e d . Deacon , K . E .Robinson , a n dJ .M. J .M a d e y :P h y s . 1 9 8 3 ) ; R e v .Lett., 51 , 1652 ( 5) 富増多喜夫:放射光，第 l 巻第 1 号， 33(1989). 6 )N . A .Vinokurova n dA.M.S k r i n s k y :INP77-59 , 1 4 )T . Tomimasu , S . Sugiyama, H . Ohgaki , T . Yamazaki , K . Yamada, T .Mikado , M.Chi、叫d ， N o v o s i b i r s k( 1 9 7 7 ) . 7 )J .M. J .M adey:NuovoCim.50B , 64( 1 9 7 9 ) . R . Suzuki , S . Suse , M. Yoshiwa, a n dA .I w a t a : .M. Herbelin , J . A . McKay , M.A. Kwok , R . H . 8 )J P r o c .7 t hSymp.A c c .S c i .a n dTech. , OsakaUniv. , Ueunten , D . S . Urevig, D. J . Spencer, a n d D. J . p . 3 4 7 ( 1 9 8 9 ) ; H . Ohgaki , B e n a r d :Appl .Op t., 19 , 1 4 4( 1 9 8 0 ) . Sugiyama, T . Mikado , R . Suzuki , a n d T . 9 )S . Sugiyama, T . Yamazaki , K . Yamada, T . -182- T . Yamazaki , S . . 2 8 4( 19 8 9 ) . Tomimasu:ibid. , p