福島水試研報第 3号 昭 和 50年 7月
Bull
.F叫mshima Pref
.Fis
h
.E
xp.Stat
.，
N
o
.3
.Ju
l
y
. 1975
福島県沿岸の流況解析-1.
冬期@大熊沖流況観測による
中 村 義 治
Flow A
n
a
l
y
s
i
so
fC
o
a
s
t
a
lR
e
g
i
o
ni
nFukushima-l
Current Observation o
f
f Okuma Coast i
nt
h
e Winter o
f 1973.
Yoshiharu NAKAMURA
冨
緒
原子力発電所，冷却水による温排水拡散の機構を把握する事は、温排水による生態系の影響を調べ
るうえで、必要条件である。東京電力福島第 1原子力発電所(大熊〉は福島県沿岸の中央部に位置し
その前面海域の海岸線は太平洋に直接面していて、ほぼ南北 l
このびている。海底勾配は約 1/100で
、
300=沖に破波帯がある。底質は砂泥が広く分布している。
本県における温排水拡散機構は、同海域が上記の地形条件を呈しているので、流れによる移流効果
が大きな意味をもっている。む「説j特性を調査する目的で、前面海域( 1図)の各 st. (ステーション〉
で
、 48年 2月 16 日から約 2週間観測した流れと、風のデータを使って統計解析したので、この一部
を報告する o
各 st. の流向，流速は N 0 -n
型流速計
を使い、サンプリング間隔は 20分である o
'
'
'
。
~目ea
、 r
e
e
~，
N1
τ
u
。
2
の
3
司
'
.
5
ST-]
1
1
.¥
1
である。流速の平均値は約 20cm/s∞.で
流向はほぼ南流である O 一方、平均風速は
5~6 乱/
s
e
c
.で風向は北西である。
ILST-s
〈漁 I
I筒 俊
κ昼夜》
1
設置水深は海面下 2 m
である。
この時期の一般的な流況は表 1のとおり
ロ
ST-6
風向，風速は発電所屋上のタワーで観測し、
サンプリング間隔は同じである。流速計の
:
.
.
一
一
←
告
"
1ST'4
11 ST-2
I~
、
正
毛
!
IST→
'
Fig 1
.
Table 1
.
時系列解析の各項目
ランダム解析は、通常次に述べるような
ST-6
2
各種の方法があり、それら一連の統計解析を時系列解析とよんでいる。今回は従来から広く使われて
いる、 B1ackman-Tukeyの方法を使って解析し T
。
ょ
計算機は三菱総合研究所の 1BM - 370を使用した。
1
. 自己柑闘閥数 (Auto Correlation Function)
r
=Iim 土
0.. (τ)
T→ ∞
x(t)・x(t十 τ )dt
角川
ここで x ( t )は時系列データで、 Tはタイムラグである。実際の数値計算は次式で行なう。
=
起〈
0.. (1)
I)一三)(x(s)-X)
1 X ( S十
ここで， xは xの時間的平均値である。以下、パー記号はすべて、時間的平均を意味する。
N
守
豆=去1: x(s)
，
.
J 5=1
叉、自己相関係数は次のように定義される o
0
.
.(τ) = 0
.
.(r )/Oxx(O)
つまり、自己相関係数は自己相関関数を、その時系列 x ( s )の分散値で割ったものである。
2
. 相互相関関数 (Cross Oorrelation Function)
，T
OyX (T)で Iim手
伝
y ( t + T ) ・x(t)dt
T→∞晶ノ 0
I
実際の数値計算は次式で行なう。
玄
ここで Pは
、
y 時系列の分散値と x 時系列の分散値の平均値である。
p
=
士
(Oyy(0)十 Oxx (0) )
、，ノ
q
M
、、，，
A
唱
Oy (τ) =OyX (T)/ p
一x
唱且
q
d
W
〆，、、
y
a
凡
1一
NZ=
一
一
一
一Y
相互相関係数は次のように定義される。
、‘，，
qu
f
/E
、
、
‘
x
、，ノ
一Y
2ノ
、
十
〆
a
c
u
〆E
、
、
‘
v
d
M
m
z
=
一
1N
一
一
J
，
、ft
、
、
v
'
x
O
ここで 1
7は7
Jと同じ時間的平均値である。
3
3
. 流向と風向の相関関数
流向と風向の相関関数は直接に角度時系列を使って、計算することはできない。つまり、同じ方向〆
.とおよとは、数値上では大きく異っている。そこで、向どうしの相関関数を計算するために、次
のo
のような方法をとった。
ある方向を 2図に示すような単位円上の点として、角度を位置ベクトルに表現する o
風向時系列。玄(t)を{ ax (t ) • bx ( t) }に変換する o 同様に流向時系列 o
y(t)を{ ay
(1
)
，by ( 1 ) }に変換する。
向どうしの相互相関関数は次のようになる。
ら
(
r
)=十
f
o
¥Oy(t十 r)
-Oy)(8
x(
=f
.
J
0
-8
聖
一
y(
=
z
t )- O
.)dt
一 x
1 +r)0
x(t ) d t - 8y• 8
《〈
+7 ) e州
ay(t
f
(
いay(οI
十
ば
ο
)
)(
(1+r .
寸
叫
e2
い
仇
a
凶
叫
xt
バ
(山
十け
T).
寸
叫
a
刈
x
玄
叫
パ(附
(
ο
t
+1
'
け
).川
bxο
d 一
m
(
山
け
)
け) 山
付
勺1
b
E
E
ここで、 e" e2は互に直交する単位ベクトルである。
それらの内積をとると、グロネッカーの 8になる。
(e
・
， e2)
=dlJ (グロネッカーの
d)
m の値については次のようになる。
N
m
=
+
j
F
M
)・ 刊(
y
中 e
川・
÷j;(ax(I)・e
，+ bx(
1
)・e
2)d1
=(a1 •
w
=ay•
Fig2. 単 位 円
e，+b7 '
e2) ・(a
・
玄 e2)
x・e，+b
ax十 by・b
x
4
. パワー・スベクトル(P0wer SpeC tra Functi0 n )
パワー・スペグトルは自己相関関数をフーリエ変換したものと定義される。
=[
0
.x(~ )e-Iω rdr
Pxx(ω)
.
0
x みgxW
(r)=
(Wiener-Knintchinの関係式〉
ここで ω は角周波数である。自己相関関数は偶関数であるので上式はフーリエ Oosine変換とし
て表現できる。
1
2
P山 )
=
00
0xx( '
l
')
c0 S ω τ d'
l
'
つまり、スベタト I~鰍， P
xx(ω)は実数になる。実際の数偏十算は上式を、台形測を使い数値積分をし
て、それに、ハミング・ウインド一関数を作用させている o
，圃圃圃園周囲
4
5
. クロス・スベクトル (Oross .Spectra Fllnct ion)
グロス・スペクトル関数は椙互柑閥嗣数をフーリエ変換したものと定義される。
py
x(
臼
〉 =jo
も
--00
=A (ω)十 iB(ω 〉
上式のクロス・スベクトル関数の右辺の A(ω) ，B (
ω 〉は次のようになる。
A (ω)=
B(
ω 〉ニ
J
∞Oyx(τ)c
0
J
∞ αx(r)si
sωrdr (Pyx (
ω 〉の実数部分)
l
1
ω
τ dT (Py玄(臼〉の虚数部分)
クロス・スベクトノレ関数は、パワー・スベクトノレ関数と異って、相互相関関数が、一般的には偶関
ω 〉は普通零にならない。
数でも奇闘数でもないため、上式の B (
一般的には入力と出力{X (t)
と Y(t ) )との聞に、次に定義されるような、位相差
o(ω
〉が
存在する o
。(臼)= ta11-1{B (ω)/A(ω) }
叉、入出力聞の周波数応答関数 G (ω)は次に示される。
G (ω)=p Y X (ω)/ P
x
x(臼)
周波数応答関数は、線型システムのゲイソと位紺の情報を含んでいる。
計算結果とその考案
1.流れ及び風の自己柑関係数
3図は各 stの流れの X
J
!
X
;分 (N方向)と Y成 分 (E方向〉の自己相関係数である o 流れの X成分
は Y成分より相関度が高い、このことは風の場合にも同様である。また、 4図から、流速の自己相関
係数は、風速の自己相関係数より高相関度をもっていることがわかる。
各 stの流況の遠いについて、 3図から、流れの X成分を指標にとフてみると、 st3，1，2の i
阪に
相関度が悪くなっているのがみられる。
4図の流速の自己相関係数のグラブからも、
st2が低U相関
度であることがわかる。岸から 1~こ向けて、相関度が高くなるなかで、 s t2だけが何らから原因で相
関度が低下しているものと考えられる。
st2の相関係数が低い理由は、この時期の流向が平均的に、
南流であることから防波堤の影響を受けて、その結果樹関係数の収束度を早めていると推定される。
相関係数の定量的な意味については、物理現象と直接結びついているので、重要である。 1 タイム
ラグが 20分(以下の相関係数の 1タイムラグはすべて、 20分)であることを考えると、各図の自己
相関係数はかなり長い間、相関度を保っている o 各データの X成分については、だいたい 1日以下の
現象である。また、 4図から、 t
l
t
速の持続性は風速に比べて 3倍以上も長い o 5図は風の X ，Y成分
の自己相関係数である。
ずー
5
'
1f
T
n
"
'
.且 ' " 例
、
，
<
l
U
t
[
.
川
R'
"0
川
6
I
h叫 U [ J
(
，
，
I
一
Q
N~C U.[，
一
1-Ja
Lh;
l' へ-"._'-...-........~・ 24
Fig3-1
•
T C-N.u
_
'
_
'l I 倒 " ‘ o
~，
.qCtlU: Y
一一一一一一;
Fig 3-2
・
側
.
.
.
"
.
。
州 ト C悌U:U， T
I
τ
胃
戸
;J
ム叩ベー
t
I
4C>.J.'-)( 0
Fig3-3
詰
s
ω
Fig 3-4
F
-
ジ
I
U ~:;
:)白
l
!
.
.
則 一 回m
J
刷 C.l(-f
n~，
りヨ
ロ一
位刀
)7，;
，
Lω
川刷...川，"
140...1-. 。 附 則 一 ，
;
:
，
ー、
今 司 ・
弘絹
，
Fig 3-5
0
8
，
，
) 勾
"
I
' :l;
l
'ロ り 7 . :
'
，
:
;
，
; "目、
a
、
お
~，
-q;j
間三一
Fig 4-1
，
，
.
・
2
~.~~
I ，-~
:
'，'.口
'
:
;
:
:
.
'
0
.
'
九
c:
l
7
宮
r
.
.
1
.
ロぉ
:~目
，
h. _
I)~
~~.... ，~.~~
・
札.
"
一
・
，
、
‘
阿
"
旬
。
… 。 … ・ 円 ¥1':'ム
. 0 " 同 M 凶 剛 . ( < I / l(O
町 -1
'0ω
“0'
.•.• _
，
_
.
~--~
-叩 山 剛 " ' < ' / 1 . (01
..
UI
1S
Ot:lJ・
/
‘
…
一 門 司 恥 日
士r.~・'-
i竺竺竺竺~~'l-一一\~一一
Fig 4-3
均 凶
u
.c
、
日
刊
_
一
<
¥
1f
ムジ¥
I 、
"………~-.._ヘ」
.~~
Fig4-2
i
五
Fig 4-4
山
↑
B
IO.~'
:
otl
>
>Q'
。
.
官
，
FUI U
A
間 一 郎 副 凶 剛
O
i
I
，.，
.
.
1
、刀伺~-;
~
，
ε""
，
.
n O，
2 調"旬ね臼羽 n
~1
.1'1
町'"側・
W1
'
・.~
"ω"u ，
閥 均 " “
ε
。IUEUl I 。 輔 片 山 ω
IUU-J
: 0
IU.U;-T'
Fig4-5
Fig5
S
?
宅
守
，
・ ・ ‘
羽
'
"
・
・
ω 1m
g
l..
~t~
，
u・ 3
伺
n
0
'
，
.
:
>
)
， .~O ム、団関
l~~;
l' ~
ω~
.
，
，
，
，
-
~O 網
7
包聞
広
同
2. 流れと風の相互相関係数
6図は流れの X成分と、風の X成分の粧互相関係数である。この図からみると、 グラフの最大ピー
クまでのタイムラグは防波堤の北側も南側も約 1~3 時間である。
l""・圃・町四
6
最大ピークのタイムラグとは、この場合、風が吹き始めてからvii.れが反応を起すまでの時間を統計
的にさす値である。 7図は風速と流速との樹互相関係数のグラフである。向図からは、グラフの最大
ピークは約 1時間前後である。風と流れの X成分どうしの場合と比べるとかなり早いところにピーク
がでている。
8凶は流れと風の Y成分どうしの相互相関係数のグラフである o y万向は X方向と比べ
てランダム性が強いので、グラフもそれの影醤を受けて不規則である。
相互相関係数のプロッター出力で最大ピークの位置がマイナス側に出ているのは、風を標準関数に
して流れの方のタイムラグをマイナスにしているためである。次に最大ピークの値が 1 を超えている
のは、相互相関係数を計算するときに、
回
"
干
'
Oy%
(0)でノーマライズしているためである。
U(;cO. U U
判例
2
τ
川
"
"
掴 .
1
[
.
.
}I~U~ l
ν
J
ρ
J
J
'J
〈J
P
九
ω
ザ
.
，
.
.
.
.
.
.
. へ
¥.
‘
.
h
、
九
.
.
.
.
川
い
1
J
、
ハ
"
へ
J
九
'
¥
.
，
W
‘
¥
.
，
ρ
.
J
山
¥
γ
へ
九
川
ν
‘
り
¥
￨
I
戸r
ず，一
a
、
坦
吋
ヘ
勺
六
九
、
.
.
.
.
.
.
.
.
.
，
ぺ
ヘ
.
内
ぺ
ヘ
Fig6-1
毛
♂
〆
.
'
一寸
誌にヘーノ下一
;1rvf;
』ー‘
1
n
“ ~O
剛
J
;
;n
お
1
:
Fig6-2
，ロ'"・ p
，~
ノ
¥、
十一/ー¥ j
~凡情合句、札、
Fig7-1
←
;
j
'v向¥可へん/
/¥(;JM
"岡弘絹卸値弘同，~
n..
gi"i-
Bj
凶
a
. . 山 山 附 嗣 剛 山u
一
プ
プ!({¥¥Jtι 一
斗
一
一
一
日
ヌ
γ
1
;5
3
:
1
i
;
:
1
:
久1
ごと忠日出出:ど
》
V
_
i
.
.
;
- Fig7-2
l
一
町
FU
叫山
g
刊8
1
堵
Fig8
7
3
. 流れと風のスペクトル
9図は流れの X成分と Y成分のスベクトルのグラフである o 各 stに共通していることは、 X成分
が Y成分より大きなパワーレベルをもっていることである。同図から、 st 3 • 5 を除く各 stでX成
分のスベクトルが約 13時間にピークをもっていて、さらに、高周波側では、不規則な振動をしているの
がみられる。このピーク周波数が半日周潮流であるとは断言できない。同海域が太平洋に直接面して
いて、聞かれた海域であるので、潮流成分はあまり強くないと考えられる。
1
0図は風の X成分と流れの X成分の各パワースベクトルと、それらのクロス・スベクトルのグラブ
である。同図より風の X成分のスベクトルは卓越周期をもっていない。また流れの X成分と、風の X
成分のスベクトルとは、ほぼ相似形である。
次に風を入力として、流れを出力にとると、その X成分どうしのクロス・スベクトルから入出力間
(システム〉の周波数応答関数が計算され、その結果 14~18 時間にかけてピークがみられる。ジステ
ムゲインの最大値の周波数が直流成分(周波数が零〉以外の周波数に存在することは、今後の興味あ
る研究対象である。
凶
一
・
叫
'
"
'
C
'
1
'
'
'
"
ー
ー
・
師事，~
山町'
・同町叩'
山
m
trtCT
剛 山 - ，
UM
。
・
"‘“~-.
MM
…→
n
山
同
"
‘
←
，
，
Z 削 句 回
hwm
一 削 四 回
C剛
山吋'凶幽
・ 山 田 町
抽
一
⋮
一
同 日 山 山 田 国
IY-'
山"凶・
S嗣 . . ， 町 岡
M
.
山
岨
.
、
司
。
" r
;
Fig9-1
Fig9-2
Fig 1~1
Fig10-2
1
1図は、風速と苦F
U
車の各パワー・スベクトルと、それらのクロス・スベクトルのグラフである。風
速のパワー・スベクトルは、 6時間のところに最初の小さなピークがみられ、それより高周波側で不
規則な振動をしている。流速のパワー・スペクトルは、流れの X成分のパワー・スベクトルと同様な
型をしている。 1
0図と 1
1図を比べてみると、各速度(流速，風速〉のスベクトル(11図〉がそれら
の X成分のスベクトル(10図〉に比べるとパワーレベルが小さい。これは、コンポーネント分けした
時系列が角度(流向，風向)の情報を含んでいるためである。つまり、各速度の時系列が角度の変動
により、その分散値を増大させている結果でできた現象である o
1
1図のクロス・スベクトルのグラブから計算すると、約 2
8時間のところに周波数応谷関数の最大
0図の場合と比べると、各速度の周波数応答関数は、 X成 分 ど う し の 場 合 よ れ 低
値があらわれる。 1
周波側にゲインの最大値が存在する o
o
F聞 圃 園 田 園
日
j「¥
ヘー¥
時
トh
h
;リド町 S も'"引\o.~守 i
•. ←
.
i
，
)
一
一
一
十
←
一
一
「
一
一
一
けれい
~
1
Fig 11-1
0・ リ ド 川
μ"
… @
.
・
，，
Fig 11-2
諮
問
結
一
一
、
川
iiil
原子力発電所の温排水拡散を調べるために、必要な流況解析を行なった。
流況解析の主な目的は流動の主要因を推定するためである。自己相関関数，スベクトル等の時系列
解析を行なって、次のようなことがわかった。
①流動のスベクトルから、潮流等の規則変動があまりみられない。
@風のスベクトルと、流れのスベクトルが相似形をしている o
@岸に平行な成分が岸に垂直な成分に比べて、はるかに大きな相関度をもっo
@風が吹き始めてから、流れが起きるまでに、長時間~、要としない。
@流れの持続性は 1日以下である。
@風と流れの周波数応答関数が直祈品分以外に最穴値をもっ。
①風と流れの聞のコヒーレンジー(12図 ) ，及び位相特性( 13図〉が各周波数で不規則である。
以上の中で①，@，@，@，@等の結果より、流動の主要因は潮流や海流の分校流ではない。
流速計の置かれている位置が砕波帯の外であるので、波による沿岸流でもな u
、。結局、変動のラ γ
ダム性から、風による吹送流が}番有力であるコ
Fig12
Fig 13
「
2
9
今後、観測データの量と質を向上させて、さらに精度を増していくつもりである。
その他、今回新しい方法として、向どうし(流向と風向〉の相関関数を直接計算するアルゴりズム
を考案して、その結果を得た。( 14図 ) ，次に流れの変動の様子を一般的にいうと、
その変動曲線
が滑らかでなく、システム同定で入力信号として使われる M 系列信号のような矩形状をしている。そ
のために変動現象の周期性を調べる目的には、各成分のフーリエ係数を求める方法はあまり適当では
ない。
Sine，00sine 関数とはちがう流動現象に似た
直交関数系で変換すると、周期成分の検出精度が向上
'
t
京
一
位
"
.
.
.
. .陸一
するものと期待される o この点についても、今後の研
Eト一一一一一「時幽品目，.......
- - - ， 日 目 叩 → ，.
.
究課題である。
最後に、この研究を推めるにあたり、常に重要な示
唆を与えて下さった日本原子力研究所の福田雅明氏に
心から感謝の意を表します。
Fig 14.
文
献
1) 宮脇一男雑音解析，朝倉書届， (1969 。
)
2
) 宮川洋，今井秀樹訳
不規則信号論〈上) .東京大学出版会. (1973 )
。
© Copyright 2024 ExpyDoc
