3次元スピングラスの マルチカノニカル・ モンテカルロ計算 A,B 羽田野 直道 B James E. Gubernatis A 青山学院大学・物理 B Los Alamos National Laboratory ±J 模型 (a ) ( a ) Jij s i s j a 1,2 i, j H Jij 1(固定) オーバーラップ秩序変数 N 1 (1) ( 2 ) q s i s i N i 1 replica 1 replica 2 低温相の性質 平均場描像 液滴描像 (Parisi et al.) (Fisher & Huse) L T 秩序変数の分布関数 5 T = 0.3 L=6 -1 4 L=8 3 P(q) 10 L=4 10 2 1 -2 0 0.2 0.4 q 0.6 0.8 1 0 秩序変数の分布関数(高温) 0.5 P(q) 0.4 2 T = 0.7 1.5 0.3 1 0.2 0.1 0 0 0.5 L=8 L=6 L=4 0.2 0.4 q 0.6 0.8 1 0 マルチカノニカル・モンテカルロ法 マイクロカノニカル:低エネルギー状態が少ない カノニカル:高エネルギー状態が少ないため、 自由エネルギーの極小に捕捉される マルチカノニカル:どのエネルギーも一様に出現 二変数マルチカノニカル法 105 104 10 3 10 2 101 E q 102 N=L 3 (理想) (*) 103 (*) Monovariate multicanonical Berg & Janke, PRL80, 4771 (‘98) 二変数ヒストグラム h(E,q) を平らに 一変数マルチカノニカル法 L=6 Histogram 30000 20000 -1.8 -1.6 -1.4 E / L3 -1.2 -1 二変数状態密度 D(E,q) N D(E,q) まとめ • 二変数マルチカノニカル・ モンテカルロ法 時間相関長: N • 低温相の性質 P(q; T=0.3) は 液滴描像を支持 Aoyama+ 計画 並列コンピュータARK Dual Pentium II 350MHz 69 台 Fast Ethernet 100Mbps スイッチング・ハブ 24Gbps RAID ディスク110GB 最高処理速度 約10Gflops http://www.phys.aoyama.ac.jp/~aoyama+
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