磁気リコネクション研究 における MHDシミュレーションの限界 と解析的研究の展望 新田 伸也 (電気通信大学/国立天文台) 解析屋が抱く素朴な疑問 ・異常抵抗はどれだけ大きい? ・シミュレーションは万能か? ・解析的研究は時代遅れか? 挑発しますが、悪意は ありません。(R30:オトナ向け) 天体リコネクション研究の 特殊性 1)時間発展の最初から最後まで拡散 領域を十分に解像しなくてはならない ⇄ cf. 星形成 2)無次元パラメータ値が 1から大きく離れている β〜10^-2<<1、Rem* 〜 ?>>1 ⇩ 数値シミュレーションするには とても困難な問題! 従来のシミュレーション: 本当に「意味のあるシミュレーショ ン」になっているのか? 高磁気レイノルズ数 リコネクションの意義 MHDシミュレーションのネック: 電気抵抗はモデルで与えるしかない! ⇄ 異常抵抗の実態は未解明! 実効的磁気レイノルズ数 Rem*≡Alfven速度/磁気拡散速度 10^6-10^5×Spitzer抵抗 (Rem*=10-100 )は 実現されるのか? ⇩ 高磁気レイノルズ数(Rem*>>100) でのリコネクションとは? 高磁気レイノルズ数 シミュレーションの困難 メッシュ法の宿命 拡散領域は メッシュ幅より薄くなれない! ⇩ 磁気拡散速度に下限がある 電気抵抗を小さくし過ぎると、 数値拡散が支配的になってしまう! (物理的に無意味) ⇩ メッシュ法による高磁気レイノルズ数 シミュレーションは不可能! 大規模シミュレーションの怪しさ カレントシート厚さ下限 〜イオンLarmor半径〜10^0[m] (現実のカレントシート厚さ?) ⇩ 大規模シミュレーションでの 解像は不可能! (メッシュサイズ>>カレントシート厚さ下限) ⇩ 速いリコネクションのために 現実離れした巨大電気抵抗を導入 (単なるコンジェクチャー!) 本当の現象を記述できるのか? 高レイノルズ数リコネクションを 解析的に調べてみよう! リコネクションの解析的研究例 (Nitta 2006b) 天体現象の素過程としての 2D-MHDリコネクション・モデル シミュレーションで直観を得る! (Nitta et al. 01) ⇩ アウトフロー領域:衝撃波管近似 (Newton=Raphson法: Nitta et al. 02) + インフロー領域:Grad=Shafranov法 (SOR法: Nitta 04、06a) ⇩ 自己相似時間発展モデル (Petschekモデルを超える新標準モデル) MHDシミュレーション Qu ickTimeý Ç ² èkÇ »ÇµÅj êLí£ÉvÉçÉOÉâÉÄ TIFFÅià• ÅB Ç™Ç ±ÇÃÉsÉN É`ÉÉÇ¾å ©ÇÈÇ žÇ½Ç…ÇÕïKóvÇÇ • Qu ickTimeý Ç ² TIFFÅià• èkÇ »ÇµÅj êLí£ÉvÉçÉOÉâÉÄ Ç™Ç ±ÇÃÉsÉN É`ÉÉÇ¾å ©ÇÈÇ žÇ½Ç…ÇÕïKóvÇÇ • ÅB Qu ickTimeý Ç ² TIFFÅià• èkÇ »ÇµÅj êLí£ÉvÉçÉOÉâÉÄ Ç™Ç ±ÇÃÉsÉN É`ÉÉǾå©ÇÈÇ žÇ½Ç…ÇÕïKóvÇ Ç • ÅB アウトフロー領域 y Slow Shock Reverse Fast Shock Slow Shock Contact Discon. region p region 1 O xy region 2 xf region 3 xc xs x Current Sheet Forward Slow Shock 衝撃波管近似 各不連続を跨いでの接続条件 (22元非線形連立代数方程式) ⇩ Newton=Raphson法で解く ⇩ ・各不連続両側の全ての物理量 ・各不連続の配置 ⇩ インフロー領域(G-S方程式)の境界条件 インフロー領域 線形近似でのGrad=Shafranov法 0次:初期平衡(カレントシート) 1次:リコネクションによる変化 + Zoom-Out座標系でのMHD方程式系 ⇩ インフロー領域の1次量に関する 2階PDE(Grad=Shafranov方程式) ←アウトフロー領域との境界条件 ⇩ SOR法で解く ⇩ インフロー領域の物理量 リコネクション点付近の構造 リコネクション点の位置 x=xy xy↑ as Rem*↑ Rem* 〜15:Petschek type 15〜20:X-O-X type (mag. island) >20:Sweet-Parker type (new current sheet) 1 0.8 0.6 xy Xy 0.4 0.2 0 10 100 1000 Rem* Rem* 10 4 解の変遷 (β=0.01) Petschek type Rem*=15.63 xy=0. R=0.0504 A0'+A1' (case1) 1.0 0.8 y 0.6 0.4 0.2 0.0 ↑0.0 X-point 0.2 0.4 0.6 x 0.8 1.0 X-O-X type Rem*=16.88 xy=0.048 R=0.0489 A0'+A1' (case2) 1.0 0.8 y 0.6 0.4 0.2 0.0 0.0↑ X-point 0.2 0.4 0.6 x 0.8 1.0 Sweet-Parker type (collapsed island+double Y-point) Rem*=139.8 xy=0.75 R=0.00713 A0'+A1' (case3) 1.0 0.8 y 0.6 0.4 0.2 0.0 0.0 0.2 0.4 0.6 x ↑ 0.8 X-point 1.0 リコネクションレイト 固定座標 真下に流入 相似座標 y リコネクション点に斜 めに流入 SSL SS DR x 1 0.1 R R 0.01 0.001 R vyp/vxp byp/bxp 0.0001 10 100 1000 Rem* Rem* 10 4 磁気エネルギー変換率 リコネクション点が二つに分離 ⇩ island/カレントシートが残る ⇩ 磁気エネルギーの 一部だけが解放される 変換率 f≡解放された磁気エネルギー/元の カレントシートの磁気エネルギー f frac 0.1 0.01 0.001 10 100 1000 Rem* Rem* 10 4 解析的研究の重要性 明らかに絶滅危惧種 やるべき事が無くなって 廃れたのではない! ・日本の計算機環境は世界一 ・シミュレーション研究の成果は得やすい ・若手は解析研究するより早く成長できる 本来、 解析的研究向きテーマ シミュレーション向きテーマ の両方があり得る シミュレーション:時間変化、複雑系に有利 解析的研究:本質の理解、極限状況に有利 e.g. MHD風理論 遷磁気音速領域:シミュレーション有利 漸近領域:解析的研究有利 関係改善 を! シミュレーションと解析は相補的 ⇄ 我が国では極端にアンバランス (シミュレーション >>> 解析) ⇩ 解析的研究の復権を! もっと解析的研究人口を増やそう! いきなりM1からシミュレーションに専念せず、D2く らいまでは解析的研究(訓練)もしよう! + シミュレーションと解析的研究の コラボレーションを! 乞う!共同研究シミュレーション屋さん コロナ磁場構造、風理論、GRB etc.
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