Super-Survey Tidal Effects M2 秋津 一之 (Kavli IPMU/東京大学) with Masahiro Takada(Kavli IPMU) and Yin Li(Kavli IPMU/UC Berkeley) based on arXiv:1611.04723 第5回観測的宇宙論ワークショップ@広島 11/25 Introduction/Motivation • 構造形成の大まかなシナリオ: 原始ゆらぎ → 重力不安定性による成長 → 大規模構造 • 銀河サーベイから原始ゆらぎの情報を取り出したい • 構造形成そのものの物理の理解したい -> 重力による非線形成長を理解する必要 • 本研究では、長波長ゆらぎ(Super-Survey modes)と短波長ゆらぎ の非線形モードカップリング(beat coupling)の効果に注目 Super-Survey modes • Super-Survey modes : サーベイ領域を超えるような長波長ゆらぎ • インフレーションは(ほぼ)スケール不変なゆらぎを予言するので、 このような長波長ゆらぎも存在するはず • 観測:有限体積 Super-Survey modes →直接観測不可 • 理論:N体シミュレーション →周期境界条件 -> 解析的にモデル化する必要 Finite Survey Volume or N-body simulation box Effects of the Super-Survey modes (1) • Super-Survey modesの影響は二つ: 1. Dilation : 共動距離が変わる (Sherwin+12, Li+14) 2. Growth : 成長が促進/抑制 (Hamilton+06, Baldauf&Seljak+11) Gaussian Initial Condition Observed Region (Local Patch) Late Time Effects of the Super-Survey modes (2) • Super-Survey modesの影響を定式化するために、まず長波長ゆらぎによ る重力ポテンシャルを定義: 1 W (x) ⌘ VW • Z d3 y (y)W (y x) VW = Z d3 x W (x) 長波長ゆらぎによる重力ポテンシャルをサーベイ領域周りで展開 W (x) = ' = W (x0 ) + ri W (x0 ) + ri W (x0 ) + ri 1 r i rj W |x0 x + 2 i 1 W | x0 x + 6 i W |x0 1 W | x0 x + 2 2 ⇢m a 2 W |x0 x + ⇡G¯ 3 i xi xj + O(r3 2 b |x0 ✓ 1 1 3 K ij W | x0 x ◆ 3 ) ri rj i j | x x W x0 x2 + 2⇡G¯ ⇢m a2 ⌧W ij |x0 xi xj mean density modulation tidal effect • ⌧W ij 等方的な効果( )と非等方的な効果( )は独立な自由度 b • 仮にprimordialな非等方性があれば、Λ-CDMよりも大きな効果 Effects of the Super-Survey modes (3) Local Patch Local Patch ⌧W ij b ⇢¯W ⇢¯W = ⇢¯(1 + b) ⇢¯ ⇢¯W = ⇢¯ b ⇢¯W a3W = ⇢¯a3 ! aW ' a 1 aW com W =a com aW i ' a [1 ⌧W i ] kW i ' k [1 ⌧W i ] 3 ! kW ' k 1 b 3 Dilation -> Separate Universe Simulation (Sirko05, Baldauf&Seljak+11) aW i = 3a i Growth X -> “Tidal” Separate Universe Simulation? ! Power Spectrum Response • 観測されるpower spectrumのSuper-Survey modesに対するresponse: @P (k) P (k; b , ⌧W ) ' P (k) + @ b • The trispectrum consistency relation: lim [T (k, k + q, k0 , k0 q!0 ✓ @P (k) L ' P (q) + q̂i q̂j @ b • @P (k) ⌧W ij b+ @⌧W ij T (k, k, k0 , k0 )] q) 1 3 K ij ◆ @P (k) @⌧W ij 0 ✓ @P (k ) + q̂l q̂m @ b 1 3 K lm ◆ @P (k 0 ) @⌧W lm Standard Perturbation Theoryを使って計算 PW (k) ' P (k) + b 47 21 growth 1 @ ln P (k) 8 P (k) + k̂i k̂j ⌧W ij 3 @ ln k 7 dilation growth @ ln P (k) P (k) @ ln k dilation ⭐ 依存性→非等方clustering(RSDやAlcock-Paczynski testに影響) k̂i Power Spectrum Response response ⌧W ij to • BAO wiggle ->BAO peak shift Variance of delta & tau ⌧ = r 1 ' 3 • 4 45 b b p 2 ただし、alignmentによっては ⌧' b Power Spectrum in the redshift-space • b = 0 とすると、redshift-spaceでのpower spectrumは ⇢ ⇥ ⇤ 8 @ ln Pg (k) S 2 2 PgW (k) = 1 + µ Pg (k) + k̂i k̂j ⌧W ij Pg (k) 7 @ ln k • monopoleはいつも通りのKaiser効果のみのものと同じ • higher multipoleは以下のように項がつけ加わる S Pg2W (k) S Pg4W (k) S Pg6W (k) = ✓ 4 4 + 3 7 2 ◆ 2 8 = Pg (k) + 35 2 8 8 = ⌧W 33 77 7 ✓ 22 3 Pg (k) + 1 + + 21 7 ✓ 24 136 + 35 385 2 ◆ ⌧W 33 @ ln Pg (k) Pg (k) @ ln k 8 7 2 ◆ ⌧W 33 8 7 @ ln Pg (k) Pg (k) @ ln k @ ln Pg (k) Pg (k) @ ln k Covariance • • quadrupole power spectrumのCovariance: D E D ED E Cij ⌘ P̂2 (ki )P̂2 (kj ) P̂2 (ki ) P̂2 (kj ) Gaussian項 / Super-Sample Covariance項 G Cij SSC Cij • 3 44 18 K (2⇡) ' ij 10 1 + + V W Vki 21 7 = ✓ 22 3 1+ + 21 7 2 ◆2 8 7 340 2 + 231 @ ln Pg (k) @ ln k ki 415 2 + 1287 8 7 4 @ ln Pg (k) @ ln k 1 Pg (k) + n̄g 2 Pg (ki )Pg (kj ) kj SSCの効果を取り入れるとS/Nがどうなるかを調べる 2 ⌧ 33 . Results (S/N of the quadrupole power spectrum) ⌘ ◆2 kmax X S Pg2W (ki ) ki kj 2kmax ⇥ C 1 • 青 : without SSC • 赤 : with SSC • ⇤ S P (kj ) g2W ij このS/Nはあくまでも power spectrumの振幅 に対するもの ratio S N signal-to-noise ratio: (S/N )2(< kmax) ✓ 104 103 102 1.0 0.8 0.6 0.4 0.2 0.0 10 1 n̄g = 10 3 (h/Mpc)3 n̄g = 10 4 (h/Mpc)3 100 kmax [h/Mpc] Discussion • 非等方クラスタリング → BAO peakを歪ませる 視線方向 • ⌧W ij rk Alcock-Paczynski test: r? BAO peakが等方であるべしということから宇宙論パラメタを制限 • 視線方向の距離: z rk = H(z) • 視線方向と垂直な方向の距離: r? = (1 + z)DA (z) ✓ • ⌧ はこの二つを変えてしまう W ij 1 DA = 1+z Z z 0 dz H(z) (宇宙論パラメタの制限に対してはnoise、距離測定に対してはsignal) Summary • Super-Survey modes: サーベイ領域を超える長波長ゆらぎ 1. Dilation : 共動距離を変える 2. Growth : 成長を促進/抑制する • Super-Survey modesの非等方的な効果は実空間でも非等方クラスタ リングを引き起こす →RSD、AP testに影響 • RSDに対しては k = 0.2 [h/Mpc]あたりから重要な効果 • AP testへの影響は現在進行形で計算中
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