Y - Engineering-eye

若井 明彦 著
目でみる基礎「弾塑性論」と「土木振動学」
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1.1 応力
(a) 応力の意味
σ
垂直
応力
σ
垂直
応力
σ
垂直
応力
σ
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若井 明彦 著
目でみる基礎「弾塑性論」と「土木振動学」
1.1 応力
(b) 応力の各成分
σy
y
x
τyx
τxy
σz
z
x
τzy τzx
y
τyx
τxy
σx
σx
σy
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τxz
τyz
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1.1 応力
(c) 主応力,最大・最小せん断応力
σy
τxy
σx
τxy
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1.2 力のつり合い式
(a) 力のつり合い式(2次元)
τyx
σx
σx
τ yx
τxy
τyx
τ xy
τ yx
∂σ x ∂τ yx
+
+X =0
∂x
∂y
∂τ xy ∂σ y
+
+Y = 0
∂x
∂y
τ xy = τ yx
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1.3 モールの応力円
(a) モールの応力円
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2.1 ひずみ
(a) ひずみの意味
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2.1 ひずみ
(b) ひずみの各成分
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2.1 ひずみ
(c) 主ひずみ,最大・最小せん断ひずみ等
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2.2 ひずみの適合条件
(a) ひずみの適合条件(2次元)
∂u
εx =
∂x
∂v
εy =
∂y
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1  ∂u
∂v 
γ xy =  + 
2  ∂y ∂x 
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2.2 ひずみの適合条件
(b) ひずみの適合条件(3次元)
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2.3 平面応力場・平面ひずみ場
(a) 平面応力状態
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2.3 平面応力場・平面ひずみ場
(b) 平面ひずみ状態
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3.1 応力-ひずみ関係とは
(b) 固体の変形解析で重要な3法則
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3.2 線形弾性体の応力-ひずみ関係
(a) 線形弾性体
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C
c
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3.2 線形弾性体の応力-ひずみ関係
(b) ヤング率とポアソン比
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3.2 線形弾性体の応力-ひずみ関係
(c) フックの法則
 εx 
 1
ε 
− ν
 y 

 ε z  1 − ν

= 
γ
2
 xy  E  0
2γ yz 
 0



2γ zx 
 0
−ν
1
−ν
−ν
−ν
0
1
0
0
0
0
0
 1 −ν
1 − 2ν
 ν
σ x 

σ 
1 − 2ν
y
 
 ν
σ z 
E 1 − 2ν
 =

τ xy  1 + ν  0
τ yz 

 
 0
τ zx 


 0
 σ x 
 σ 
 y 
0
0
0  σ z 
 
2(1 + ν )
0
0  τ xy 
0
2(1 + ν )
0  τ yz 
 
0
0
2(1 + ν )  τ zx 
0
0
0
0
ν
ν
1 − 2ν
1 −ν
1 − 2ν
1 − 2ν
ν
0
0
0
0
0
0
0
0
0
1 − 2ν
1 − 2ν
1 −ν
1 − 2ν
0
0
1
2
0
0
0
1
2
0
0
0
0
ν

0

0  ε x 
 ε y 


0  ε 
 z 
 2γ 
0   xy 
 2γ yz 


0  2γ zx 

1
2 
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3.3 弾塑性体の応力-ひずみ関係
(a) 弾性と塑性
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3.3 弾塑性体の応力-ひずみ関係
(b) 降伏関数と硬化則
f = σ1 − σ 3 − σ Y
Tresca の降伏条件:
von Mises の降伏条件:
f =
[
]
1
(σ 1 − σ 2 ) 2 + (σ 2 − σ 3 ) 2 + (σ 3 − σ 1 ) 2 − σ Y
2
Drucker-Prager の降伏条件:
f =
[
]
1
(σ 1 − σ 2 ) 2 + (σ 2 − σ 3 ) 2 + (σ 3 − σ 1 ) 2 − α (σ 1 + σ 2 + σ 3 ) − κ
2
Mohr-Coulomb の降伏条件:
f = σ 1 − σ 3 − (σ 1 + σ 3 ) sin φ − 2c cos φ
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3.3 弾塑性体の応力-ひずみ関係
(c) 塑性ポテンシャルと流れ則
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3.3 弾塑性体の応力-ひずみ関係
(d) 弾塑性マトリクス
df =
∂f
dσ ij > 0
∂σ ij
df =
∂f
dσ ij = 0
∂σ ij
df =
∂f
dσ ij < 0
∂σ ij
df = 0
e
dσ ij = Dijkl
dε kl
dε ijp = dλ
∂g
∂σ ij
∂g ∂f

D
Dmnkl
ijpq

∂σ pq ∂σ mn
dσ ij =  Dijkl −
∂f ∂H ∂g
∂f
∂g

−
+
D
ijkl
p

∂
H
∂
∂
∂
∂σ kl
ε
σ
σ
ij
ij
ij



 dε kl



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4.1 棒の引張り
(a) 弾性挙動
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4.1 棒の引張り
(b) 弾塑性挙動(弾完全塑性体の場合)
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4.2 梁の曲げ
(a) 弾性挙動
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4.2 梁の曲げ
(b) 弾塑性挙動(弾完全塑性体の場合)
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β ⋅ l ≈ 1.88
ᰴ࿕᦭๟ᦼ
᪞ߩၮ␆ᑼ
∂ ⎛ ∂2 y ⎞
⎜ EI
⎟=q
∂x ⎜⎝ ∂x 2 ⎟⎠
ᘠᕈജ
q=−
᪞ߩᝄേᣇ⒟ᑼ
−
࿕᦭୯
β =4
β ⋅ l ≈ 4.69
γA ⎛
∂2 y ⎞
⎜⎜ EI 2 ⎟⎟
g ⎝ ∂t ⎠
γA ∂ 2 y
g ∂t 2
= EI
∂4 y
∂x 4
γAω 2
gEI
ᰴ࿕᦭๟ᦼ
β ⋅ l ≈ 7.85
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Vs = G / ρ
T ⋅Vs /(4 H ) ≈ 1.00
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T=
࿕᦭๟ᦼ
ᰴ࿕᦭๟ᦼ
2
∂ 2u
2 ∂ u
= Vs
∂t
∂y 2
T ⋅ Vs /(4 H ) ≈ 0.33
4H
1
×
(n = 1,2,K)
Vs 2 n − 1
ᰴ࿕᦭๟ᦼ
T ⋅Vs /(4 H ) ≈ 0.20
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2004 Akihiko Wakai, All rights reserved.
civil-eye webセミナー
若井 明彦 著
目でみる基礎「弾塑性論」と「土木振動学」
7.1 有限要素法とは
(a) 有限要素法とは
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若井 明彦 著
目でみる基礎「弾塑性論」と「土木振動学」
7.1 有限要素法とは
(b) 数値計算である
civil-eye webセミナー
若井 明彦 著
目でみる基礎「弾塑性論」と「土木振動学」
7.2 動的弾塑性有限要素法
(a) 力学モデル
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若井 明彦 著
目でみる基礎「弾塑性論」と「土木振動学」
7.2 動的弾塑性有限要素法
(b) 解析の手順