Mikro- und Nano-Spektroskopie und Detektor

Metrologie mit Synchrotronstrahlung
Sonderdruck aus PTB-Mitteilungen 124 (2014), Heft 3 / 4
Mikro- und Nano-Spektroskopie und Detektorcharakterisierung im IR- und THz-Bereich
an der Metrology Light Source
Peter Hermann*, Arne Hoehl, Andrea Hornemann, Bernd Kästner,
Ralph Müller, Burkhard Beckhoff, Gerhard Ulm
* Peter Hermann,
Arbeitsgruppe „Röntgen- und IR-Spektrometrie“, E-Mail:
peter.hermann@
ptb.de
Einleitung
Elektronenspeicherringe als Synchrotronstrahlungsquellen wurden zuerst zur Erzeugung
hochbrillanter Strahlung vom Vakuum-UV- bis
zum Röntgen-Spektralbereich genutzt. Diese hohe
Brillanz (bzw. spektrale Strahldichte), die auch
im Infrarot(IR)-Bereich zwei bis drei Größenordnungen höher ist als die thermischer Strahler,
und die Breitbandigkeit des Synchrotronstrahlungsspektrums haben dazu geführt, dass seit
Beginn der 1980er-Jahre Speicherringe auch als
IR-Strahlungsquellen genutzt werden [1]. Neben
der hohen Brillanz sind auch im IR-Bereich der
hohe Polarisationsgrad und die Zeitstruktur der
Synchrotronstrahlung (SR) mit Pulsdauern im
ps-Bereich von Vorteil. Heute wird weltweit SR im
IR-Bereich an etwa 30 Speicherringen genutzt [2].
Basierend auf der hohen Brillanz wird im mittleren IR (MIR) und fernen IR (FIR) vor allem
Mikrospektroskopie mit Ortsauflösung bis zum
Beugungslimit durchgeführt. Viele der Anwendungen liegen im Bereich der Materialwissenschaften, Biologie oder Medizin [2–4].
Die PTB hat an den Speicherringen BESSY
I und II mehr als 30 Jahre Erfahrung in der
Nutzung von SR für die Metrologie gesammelt,
dort allerdings nicht im IR-Bereich [5]. Dieser
Bereich wurde für die PTB erst an der Metrology
Light Source (MLS) erschlossen durch den Aufbau
von zwei dedizierten Strahlrohren für den IR- und
den Terahertz(THz)-Bereich [6, 7]. Die MLS selbst
wurde als erster Speicherring weltweit bereits in
der Planungsphase dafür optimiert, im Sonderbetrieb mit besonders kurzen gespeicherten Elektronenbunchen kohärente Strahlung im THz-Bereich
zu erzeugen mit Strahlungsleistungen von bis zu
60 mW [8–10].
Im Folgenden werden ausgewählte Arbeitsgebiete an diesen Strahlrohren vorgestellt.
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FTIR-Mikro-Spektroskopie und Sekundärstrukturanalytik an Biomolekülen
In der Fourier-Transformation-Infrarot(FTIR)Spektroskopie wird ein gemessenes Interferogramm mittels Fouriertransformation in ein
Spektrum umgewandelt [11]. An der MLS werden
u. a. bioanalytische Untersuchungen mit einem
Vakuum-FTIR-Spektrometer (BRUKER Vertex80v) durchgeführt. Die spektrale Auflösung
des Vertex80v beträgt 0,07 cm‒1. Das zugehörige
Mikroskop HYPERION 3000 ist für den Bereich
des mittleren IR optimiert und zur räumlich
aufgelösten Spektroskopie mit einem 1282-PixelFocal-Plane-Array-Detektor ausgestattet. Bei Verwendung eines 15x-Cassegrain-Objektives wird
eine Auflösung von ca. 3 μm erreicht. Der MIRBereich ist besonders gut geeignet, um Valenzund Deformationsschwingungen der in Proteinen
befindlichen Molekülgruppen anzuregen [12, 13].
Diese MIR-Signaturen, die auch als molekulare
Fingerprints bezeichnet werden, ermöglichen
eine eindeutige Identifikation von Biomolekülen.
Zudem ist Infrarotstrahlung nicht ionisierend und
gestattet es, biologische Proben zerstörungsfrei zu
analysieren.
FTIR-spektroskopische Untersuchungen können
an der MLS ebenfalls im FIR- und THz-Bereich
durchgeführt werden. Hier werden zusätzlich
molekulare Informationen wie Rotationsschwingungsbanden des Kohlenstoffgerüstes sowie
H-Signaturen zugängig, wie sie beispielsweise in
Biomolekülen vorliegen [14]. Die dort auftretenden Banden sind verglichen mit den Moden im
MIR-Bereich zwar weniger komplex und überdies
thermisch verbreitert, liefern jedoch ebenfalls
Informationen zum strukturellen Aufbau von
Biomolekülen.
Die für Proteine charakteristischen Gruppenfrequenzen, z. B. bestimmte Amid-Banden, sind im
MIR-Bereich für die Strukturanalytik von Biomo-
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lekülen von besonderem Interesse. Dabei werden
verschiedene Strukturtypen unterschieden: Die
α-Helix, deren bekanntester Vertreter die Desoxyribonukleinsäure (DNS) ist, und das β-Faltblatt
bzw. die β-Schleifen. Treten alle Formen etwa
gleich häufig auf oder verfügt das Protein über
keine erkennbaren Sekundärstrukturen, so spricht
man von einer Random-Coil-Struktur [15].
Ursache dieser verschiedenen Sekundärstrukturmotive innerhalb eines Proteins sind die
Wasserstoffbrückenbindungen und charakteristischen Bindungswinkel zwischen den Peptidbindungen, über die die Aminosäureuntereinheiten
miteinander verknüpft sind, die die Primärstruktur ausbilden.
Die Amid-I-Bande, die aus C=O Streckschwingungen des Peptidgerüstes innerhalb des Proteins resultiert, ist für Sekundärstrukturanalysen
besonders geeignet [16]. So lassen sich durch
Änderungen der Umgebungsparameter (pH-Wert,
Temperatur) und Interaktionen mit anderen Biomolekülen Konformationsänderungen(1) mit hoher
Empfindlichkeit infrarotspektroskopisch nachweisen [17, 18]. In Bild 1 (a) ist das gemessene
Infrarotspektrum eines Proteins, in diesem Fall
des Rinder-Serums Albumin (BSA), mit vorwiegend α-helikaler Struktur exemplarisch dargestellt.
Charakteristisch für dieses Sekundärstrukturmotiv
ist eine Mode der Amid-I-Bande bei 1654 cm–1.
Für die Strukturanalytik werden verschiedene
mathematische Verfahren eingesetzt, wie z. B.
die Korrelationsanalyse [19]. Diese dient dazu,
komplexe Datensätze meist hyperspektraler Natur
zu vereinfachen und sich überlagernde Banden
zu entfalten sowie die spektrale Auflösung zu
erhöhen, indem die Banden über die zweite
Dimension gegeneinander aufgetragen werden.
Bild 1 (b) zeigt exemplarisch das zu den Daten in
Bild 1 (a) gehörige 2D-Korrelogramm(2). Entlang
einer gedachten Diagonalen sind in den 2D-Korrelationsplots sogenannte Autopeaks zu erkennen,
die den Spektralbereich der höchsten Absorptionsänderungen durch Temperatureinwirkung auf
das Probensystem aufzeigen. Im Gegensatz dazu
weisen Werte nahe 0 auf eine geringe spektrale
Temperaturabhängigkeit hin. Peaks außerhalb der
Diagonalen stellen simultane Änderungen der
Absorption dar, die bei zwei verschiedenen Wellenzahlen ν1 und ν2 beobachtet werden und somit
den gleichen Ursprung der Änderung vermuten
lassen.
Die SR-gestützte FTIR-Spektroskopie wird
an der MLS für die grundlagenorientierte
Strukturanalytik an Peptiden im Rahmen eines
Vorhabens(3) im europäischen Metrologie-Forschungsprogramm (EMRP) vom MIR bis hin zum
THz-Bereich eingesetzt. Aminosäuren, und die
darauf aufbauenden Peptide, ermöglichen neue
diagnostische Möglichkeiten, beispielsweise in
Mikro- und Nano-Spektroskopie ...
1 Dies bezeichnet die
der Krebsforschung. Zudem können bei genauer
Änderung der räumKenntnis der Wirkstoffeigenschaften von Peptilichen Struktur eines
den, die auf molekularen InteraktionsmechanisProteins
men beruhen, Medikamente entwickelt werden,
2 Die Berechnung der
Amplitude Φ erfolgt
durch welche Krankheiten effektiver behandelt
über
werden können. Das Vorhaben befasst sich mit
der Untersuchung von Sekundärstrukturmotiven Φ (υ ,υ ) = 1 Σ A (υ ) A (υ )
m −1
von Modell-Peptiden, die verschiedene Interakwobei Aj(νk) die
tionsmechanismen mit artifiziellen Membranspektrale Absorption
systemen, hier Liposomen, ausüben können.
bezogen auf die
Hauptziel dieses Forschungsvorhabens ist es, die
über die Temperatur
gemittelte Absorption
aus diversen bioanalytischen Methoden hervorgeist, für m Spektren in
henden Resultate in Molekular-Dynamik-Simueinem bestimmten
lationen einfließen zu lassen, um die WirkstoffeiTemperaturintervall.
genschaften der Peptide zu validieren.
3 http://projects.npl.
co.uk/HLT10-BiOriEin weiteres EMRP-Vorhaben hat die Charakgin/
terisierung von Biomedizinprodukten (Stent(letzter Aufruf:
Systeme, Implantate) unter prozess-analytischen
23.06.2015)
Aspekten zum Ziel. Die Bestimmung der elementaren Zusammensetzung von Implantatmaterialien
sowie der Nachweis von Oberflächenkontaminationen sind weitere Aspekte des Projektes. Zusätzlich wird eine Methoden-Validierung infolge der
Untersuchungen an den Modell-Systemen und
Real-Materialsystemen angestrebt.
1
2
m
j =1
j
1
j
2
Infrarot-Nahfeldmikroskopie und
Nano-FTIR-Spektroskopie
Das räumliche Auflösungsvermögen von konventionellen optischen Methoden ist durch Beugung
begrenzt, sodass Strukturen, die kleiner als die
halbe Wellenlänge des einfallenden Lichts sind,
nicht mehr aufgelöst werden können. Bei der Nah-
Bild 1:
(a) Signaturen von BSA im MIR (oben) und FIR (unten). (b) 2D-Korrelogramme
Φ(ν1,ν2), welche die Temperaturabhängigkeit der Banden im Amid I (oben) und
Amid VII-Bereich (unten) aufzeigen.
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Metrologie mit Synchrotronstrahlung
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feldmikroskopie wird die durch die Wellennatur
des Lichts gegebene Auflösungsgrenze umgangen,
indem statt nur der propagierenden auch die so
genannten evaneszenten Wellen in unmittelbarer
Nähe der Probenoberfläche mit genutzt werden.
Diese enthalten auch Informationen über Oberflächenstrukturen, die deutlich kleiner als die
Wellenlänge der einfallenden Strahlung sein
können, wodurch optische Untersuchungen auf
einer Nanometerskala ermöglicht werden.
Streulicht-Nahfeldmikroskope [20, 21] basieren
meist auf dem Funktionsprinzip der Rasterkraftmikroskopie, wodurch ortsaufgelöste optische
Information durch die Wechselwirkung der Sonde
mit dem elektromagnetischen Nahfeld der Probe
gewonnen werden. Dazu wird eine Nahfeldsonde
in einen fokussierten Lichtstrahl gebracht und
Bild 2:
Schematische Darstellung des Streulicht-Nahfeldmikroskops an der MLS unter
Verwendung breitbandiger Synchrotronstrahlung eines Ablenkmagneten der MLS.
Die Strahlung wird über mehrere Spiegel (hier nicht gezeigt) zum Nahfeldmikroskop geleitet und auf den AFM-Cantilever fokussiert. Der fokussierte IR-Strahl hat
einen Durchmesser von ca. 80 μm (siehe Mikroskop-Bild oben rechts). Das an der
Spitze gestreute Signal wird auf einen IR-sensitiven Detektor geleitet
(MCT = mercury cadmium telluride).
Abstand / nm
Bild 3:
Abnahme der Signalamplitude als Funktion des Abstandes zwischen Spitze und
Probenoberfläche. Das gestreute Signal wird bei den höheren Harmonischen der
Schwingungsfrequenz des Cantilevers demoduliert, um das intensive Fernfeldsignal vom schwachen Nahfeldsignal zu trennen. Bei einem hohen Nahfeldanteil
klingt das Signal innerhalb von weniger als 50 nm ab.
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das an ihr gestreute Licht detektiert. Die maximal
erreichbare Ortsauflösung ist nur durch den
Spitzenradius der verwendeten Nahfeldsonde
gegeben, der typischerweise unter 50 nm und
damit deutlich unterhalb der optischen Beugungsgrenze liegt. Neben der Ortsauflösung kann auch
die Nachweisempfindlichkeit gesteigert werden,
sodass sowohl schwach absorbierende Materialien
als auch Proben mit einem winzigen Streuvolumen
noch untersucht werden können [21]. Durch laterales Abrastern der Probe erhält man neben der
topographischen Abbildung nun auch Informationen über die optischen Eigenschaften der Oberfläche mit eben dieser verbesserten Ortsauflösung im
Nanometer-Bereich.
Für die Nahfeldmikroskopie werden in der Regel
monochromatische IR-Lichtquellen verwendet,
meist Laser (z. B. CO- oder CO2-Gaslaser), um
die optischen Eigenschaften einer Probenoberfläche bei einer festen Wellenlänge abzubilden.
Als Nahfeldsonden werden meistens kommerziell
erhältliche Au- oder Pt-beschichtete Si-Cantilever
verwendet, die senkrecht zur Probenoberfläche
zu Schwingungen im Frequenzbereich einiger
hundert Kilohertz angeregt werden. Um das
intensivere Fernfeld- vom relativ schwachen
Nahfeldmessignal zu trennen, erfolgt die Detektion des Nahfeldsignals durch Demodulation des
Messsignals in den höheren Harmonischen der
Schwingungsfrequenz des Cantilevers. Dabei wird
die stark exponentielle Abnahme des Nahfeldsignals gegenüber dem vergleichsweise konstanten
Fernfeldsignal ausgenutzt.
Im Jahr 2012 begann die PTB, in Zusammenarbeit mit der Freien Universität Berlin
(AG Prof. E. Rühl) ein kommerziell erhältliches
Streulicht-Nahfeldmikroskop am IR-Strahlrohr
der MLS aufzubauen (Bild 2). Wesentliches Ziel
war, die Breitbandigkeit der IR-Synchrotronstrahlung für die Nano-FTIR-Spektroskopie in einem
ausgedehnten Spektralbereich bei gegebener hoher
Brillanz und vorteilhafter Polarisation der Strahlung zu nutzen.
Bereits im September 2012 konnte weltweit
erstmalig eindeutig gezeigt werden, dass auch mit
breitbandiger Synchrotronstrahlung eine Ortsauflösung von unter 100 nm erreicht werden kann
und Nano-FTIR-Spektroskopie möglich ist. Die
für das Nahfeldsignal charakteristische exponentielle Abnahme der Signalamplitude bei den
höheren Harmonischen der Schwingungsfrequenz
des Cantilevers ist in Bild 3 dargestellt. Während
bei der ersten Harmonischen das Signal erst bei
einem Abstand von 200 nm zwischen Spitze und
Probenoberfläche auf das Rauschlevel abklingt,
sinkt bei der 2., 3. und 4. Harmonischen die Signalamplitude bereits nach etwa 50 nm stark ab.
Als ersten Schritt hin zur Nano-FTIR-Spektroskopie wurden zunächst mehrere Nahfeldscans
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auf einer Au-Schicht bzw. über eine Au/SiC-Kante
durchgeführt, wie in Bild 4 zusammengefasst.
Kleine Verunreinigungen auf der Au-Oberfläche
mit einem Durchmesser von unter 100 nm sind
dabei sowohl im Topographiebild als auch in der
zeitgleich aufgenommenen optischen Abbildung
gut zu erkennen. Beim Scan über die Au/SiCKante ändert sich das optische Signal innerhalb
von weniger als 100 nm [22]. Durch Optimierung
des Aufbaus wurde inzwischen eine Ortsauflösung
von weniger als 40 nm erreicht [23].
In einem 2. Schritt wurde das Gerät mit dem
in Bild 2 gezeigten Michelson-Interferometer für
die Aufnahme von Spektren ausgestattet. Der
Referenzarm enthält den beweglichen Spiegel, um
die Intensitätsänderung in Abhängigkeit von der
optischen Weglängendifferenz zu detektieren. Im
zweiten Arm des Interferometers befindet sich die
Nahfeldsonde über der Probe. Im resultierenden
Nano-FTIR-Spektrum, aufgenommen z. B. von
einer SiC-Oberfläche, erscheint eine charakteristische Phononenbande bei etwa 920 cm–1 (Bild 5).
Da diese ausgeprägte Phononenresonanz nur in
Nahfeldspektren sichtbar ist, gilt die Beobachtung
als eindeutiger Nachweis für erfolgreiche NanoFTIR-Spektroskopie. In Bild 5 sind Spektren (5b)
von verschiedenen dünnen Schichten zusammen
mit Interferogrammen (5a) dargestellt [23].
Die Nutzung breitbandiger SR ermöglicht prinzipiell die nahfeldspektroskopische Charakterisierung von dünnen Schichten und Nanostrukturen
in einem breiten Wellenzahlbereich von etwa
700 cm–1 bis 3400 cm–1. Anwendungsmöglichkeiten der Nahfeldmikroskopie und der Nano-FTIRSpektroskopie werden derzeit im Rahmen von
EMRP-Projekten untersucht, die u. a. die genaue
Bestimmung von intrinsischen Verspannungen in
Halbleiternanostrukturen zum Ziel haben(4).
Mikro- und Nano-Spektroskopie ...
spektroskopie von Peptiden an einem FTIRSpektrometer, Lebensdauermessung von Anregungen verschiedener Dotieratome an einem
THz-pump-probe-Aufbau des Deutschen Zen-
4 http://www.piezoinstitute.com/resources/emrp-nanostrain/
(letzter Aufruf:
23.06.2015)
Bild 4:
Topographie (a) und zeitgleich aufgenommenes optisches Bild (b) von einer AuOberfläche. Aufgrund der unterschiedlichen optischen Eigenschaften erscheinen
die Verunreinigungen auf der Au-Oberfläche als dunkle Flächen. Ein über eine
SiC/Au-Kante durchgeführter Scan zeigt, dass eine Ortsauflösung ∆d von deutlich
unter 100 nm erreicht werden kann (c).
Charakterisierung von Strahlungsempfängern durch ultrakurze Pulse kohärenter
Synchrotronstrahlung
In einem Sonderbetriebsmodus lässt sich die MLS
zur Erzeugung kohärenter SR (CSR) im Bereich der
THz-Strahlung nutzen, wobei die Pulslängen der
Strahlungspulse im Bereich von 10 ps bis in den
Sub-Pikosekunden-Bereich liegen. Das THz-Spektrum bei diesem Sonderbetrieb umfasst einen nutzbaren Wellenzahlbereich von 1,4 cm–1 bis 50 cm–1
(entsprechend einer Wellenlänge von 7 mm bis
200 µm). Das Verhältnis der Intensitäten von kohärenter zu inkohärenter SR beträgt im Maximum
105. Die Stabilität liegt bei bis zu 0,3 % [7]. Die
CSR kann optimal am dedizierten THz-Strahlrohr
genutzt werden, das für den Wellenlängenbereich
von 100 µm bis 7 mm ausgelegt ist.
Unter Verwendung der CSR werden z. B.
folgende Projekte durchgeführt: Transmissions-
Bild 5:
Interferogramme, aufgenommen von verschiedenen Schichten: „massives“
6H-SiC, 30 nm dickes SiO2, 10 nm TiO2 (Anatase) und 50 nm SixNy. Die dazugehörigen nano-FTIR-Spektren erhält man durch eine anschließende FourierTransformation (b). Die Spektren von SiO2 und TiO2 wurden skaliert zur besseren
Vergleichbarkeit. Die Angaben in der Farbe der entsprechenden Kurve geben die
Wellenzahlen (in cm–1) der jeweils höchsten Intensität an [23].
67
Metrologie mit Synchrotronstrahlung
5 ZIM (Zentrales Innovationsprogramm
Mittelstand) ist ein
Förderprogramm
für mittelständige
Unternehmen des
Bundesministeriums
für Wirtschaft und
Energie
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trums für Luft- und Raumfahrt (DLR) [24], sowie
Charakterisierung der spektralen Empfindlichkeit
und zeitlichen Auflösung von Strahlungsempfängern an einem Detektormessplatz. Letzterer
gestattet Linearitätsmessungen, Untersuchungen der
Polarisationsabhängigkeit sowie die Vermessung des
zeitlichen Ansprechverhaltens von neuartigen THzDetektoren [25]. Als mögliche Detektoren für die
zeitliche Charakterisierung von CSR-THz-Pulsen
kommen supraleitende Bolometer oder SchottkyDioden in Betracht. Mit einem YBCO-basierten
Bolometer konnten an diesem Messplatz CSR-THzPulse mit einer zeitlichen Auflösung von besser als
20 ps nachgewiesen werden [25]. Allerdings haben
YBCO-Detektoren den Nachteil, dass sie mit flüssigem Stickstoff gekühlt werden müssen und deshalb
üblicherweise in einem größeren Dewar eingebaut
sind. Schottky-Dioden bilden hier eine mögliche
Alternative, da diese unter Raumtemperaturbedingungen arbeiten und sich durch einen kompakten
Aufbau auszeichnen [26]. Im Rahmen eines ZIMProjektes(5) zur „Entwicklung eines ultrabreitbandigen Kompaktdetektors zur Charakterisierung
von THz-Synchrotronstrahlung“ werden derartige
Schottky-Detektoren aktuell untersucht. Zielstellung
ist die Verbesserung der Ansprechzeit und eine Vergrößerung der spektralen Bandbreite. Der SchottkyDioden-Detektor soll die Vorteile der planaren
Diodentechnologie mit der breitbandigen Kopplungseffizienz von planaren Antennen kombinieren.
Dies erlaubt die Verkleinerung der Dimensionen
der Verbindungsfläche zwischen der Diode und der
Antenne und somit die Erweiterung der oberen Frequenzgrenze des Detektionsbandes. Erwartet wird,
dass solche Detektoren einen Frequenzbereich von
0,01 THz bis 5 THz abdecken und eine Antwortzeit
von weniger als 25 ps haben werden [26]. Neben der
THz-Speicherring-Diagnostik liegen weitere Nutzungsmöglichkeiten dieser Detektoren im Bereich
der Ultrakurzzeitspektroskopie.
[8]
[9]
[10]
[11]
[12]
[13]
[14]
[15]
[16]
[17]
[18]
[19]
[20]
[21]
[22]
[23]
Literaturverzeichnis
[1]
[2]
[3]
[4]
[5]
[6]
[7]
68
G. P. Williams: Nucl. Instruments Methods Phys.
Res. 195, 383 (1982)
M. C. Martin, U. Schade, P. Lerch, P. Dumas:
Trends Anal. Chem. 29, 453 (2010)
M. C. Martin, P. Dumas: Spectrosc. Prop. Inorg.
Organomet. Compd. 43, 141 (2012)
P. Dumas, L. M. Miller, M. J. Tobin: Acta Phys. Pol.
A 115, 446 (2009)
B. Beckhoff, A. Gottwald, R. Klein, M. Krumrey,
R. Müller, M. Richter, F. Scholze, R. Thornagel,
G. Ulm: Phys. Status Solidi B 246, 1415 (2009)
M. Richter, G. Ulm: PTB-Mitteilungen 124,
Heft 3, 3 (2014), dieses Heft S. 3
R. Müller, A. Hoehl, A. Matschulat, A. Serdyukov,
G. Ulm, J. Feikes, M. Ries, G. Wüstefeld:
J. Phys. Conf. Ser. 359, 012004 (2012)
[24]
[25]
[26]
R. Müller, A. Hoehl, R. Klein, A. Serdyukov,
G. Ulm, J. Feikes, M. von Hartrott, G. Wüstefeld:
PTB-Mitteilungen 120, 229 (2010)
R. Müller, A. Hoehl, A. Serdyukov, G. Ulm,
J. Feikes, M. Ries, G. Wüstefeld: J. Infrared Milli.
Terahz. Waves 32, 742 (2011)
J. Feikes, M. von Hartrott, M. Ries, P. Schmid,
G. Wüstefeld, A. Hoehl, R. Klein, R. Müller,
G. Ulm: Phys. Rev. ST Accel. Beams 14,
030705 (2011)
P. R. Griffiths, J. A. de Haseth: Fourier Transform
Infrared Spectrometry, Wiley, New York (2007)
E. B. Wilson, J. C. Decius, P. C. Cross: Molecular
Vibrations: The Theory of Infrared and Raman
Vibrational Spectra, vol. 102, Dover Publications,
New York (1955)
N. B. Colthup, L. H. Daly, S. E. Wiberley:
Introduction to Infrared and Raman Spectroscopy.
Academic Press, New York (1990)
Y. Marechal: J. Mol. Struct. 880, 38 (2008)
M. Levitt: Biochemistry 17, 4277 (1978)
H. Fabian, C. Schultz, J. Backmann, U. Hahn,
W. Saenger, H. M. Mantsch, D. Naumann:
Biochemistry 33, 10725 (1994)
K. Kato, T. Matsui, S. Tanaka:
Appl. Spectrosc. 41, 861 (1987)
B. Yuan, K. Murayama, Y. Wu, R. Tsenkova, X. Dou,
S. Era, Y. Ozaki: Appl. Spectrosc. 57, 1223 (2003)
I. Noda and Y. Ozaki: Two-dimensional Correlation Spectroscopy – Application in Vibrational
and Optical Spectroscopy, John Wiley & Sons,
Chichester, West Sussex (2004)
A. Zayats, D. Richards (Hrsg.): Nano-Optics and
Near-Field Optical Microscopy. Artech House,
Boston (2008)
L. Novotny, B. Hecht: Principles of Nano-Optics.
Cambridge University Press, Cambridge (2006)
P. Hermann, A. Hoehl, P. Patoka, F. Huth, E. Rühl,
G. Ulm: Opt. Express 21, 2913 (2013)
P. Hermann, A. Hoehl, G. Ulrich, C. Fleischmann,
A. Hermelink, B. Kästner, P. Patoka, A. Hornemann, B. Beckhoff, E. Rühl, G. Ulm:
Opt. Express 22, 17948 (2014)
A. Pohl, A. Hoehl, R. Müller, G. Ulm, M. Ries,
G. Wüstefeld, S. G. Pavlov, H.-W. Hübers: Terahertz
pump-probe experiment at the synchrotron light
source MLS, Extended Abstracts of IRMMW-THz
2013, TU5-4, Mainz, 1–6 (2013)
P. Probst, A. Scheuring, M. Hofherr, D. Rall,
S. Wünsch, K. Il’in, M. Siegel, A. Semenov,
A. Pohl, H.-W. Hübers, V. Judin, A.-S. Müller,
A. Hoehl, R. Müller, G. Ulm: Appl. Phys. Lett. 98,
043504 (2011)
N. Sobornytskyy, A. Lisauskas, C. Weickhmann,
R. Jakobi, A. Semenov, H. Hübers, R. Müller,
A. Hoehl, O. Cojocari: Quasi optical Schottky
diode detectors for fast ultra-wideband detection,
Extended Abstracts of IRMMW-THz 2013, TU8-5,
Mainz, 1–6 (2013)

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