格子QCDによるクォーク数密度の計算と 有効模型による解析
高橋純一1
管野淳平1・石井優大1・河野宏明2・八尋正信1
九大院理1・佐賀大院工2
2014年9月4日 熱場の量子論とその応用 於 理化学研究所
クォーク数密度
TT
µ / T ≤1
QGP phase
・有限化学ポテンシャル領域のEoS"
・ベクター型相互作用の強さ
Hadron phase
GV : the vector coupling
CSC phase
Neutron star
有限化学ポテンシャル(μ)領域・・・符号問題
ü  解析接続
ü  モデルによるアプローチ
虚数化学ポテンシャル(μI)領域・・・符号問題が無い
µ
µ
格子QCD
・格子作用：2フレーバーWilson + clover fermion, Iwasaki gauge action"
・格子サイズ ： Nx×Ny×Nz×Nt =8×8×16×4"
・統計数：100 trajectory 毎に360個"
・ mps/mv=0.8の line of constant physics"
・温度： T/Tc~1.20, 1.35 (β=1.95, 2.00) "
・虚数化学ポテンシャル ： μI/T=0~π/3"
Roberge-Wiess相転移線
T
Tc
μI/T
Roberge-Wiess周期性
有効模型
・2相モデル
ハドロン相 : Walecka model
[G. A. Lalazissis, J. Konig, and P. Ring, Phys. Rev. C 55 (1997) 540.]
クォーク相 : The entanglement-PNJL model (EPNJL model)
[Y. Sakai, T. Sasaki, H. Kouno, and M. Yahiro, Phys. Rev. D82 (2010) 076003.]
ポスターでは・・・
•  μI→μqの解析接続。 •  格子QCDと有効模型の結果の比較。"
•  質量-半径関係、QCD相図。"
3
7
2.5
6
2
fp5(µI/T)
3
fp (µI/T)
Lattice data
0.5
0
0
0.2
0.4
0.6
n/T3
μI→μq 1.5
1
nq/T3
n/T
T/Tc=1.20
8
3
nq/T3
T/Tc=1.20
3.5
fp5(µ/T)
fp3(µ/T)
Ejiri,et al.(2010)
5
4
3
2
1
0.8
0
1
0
0.2
0.4
μI/T
0.6
µ/T
0.8
1
1.2
μq/T
µI/T
1
0.2
3
0.8
0.4
Ejiri, et al.(2010)
Lattice data
EPNJL w/ GV
EPNJL w/o GV
0.2
0
0.6
0.8
1
1.2
1.4
T/Tc
1.6
1.8
T [GeV]
0.6
M/Msol
nq/nSB
2.5
2
1.5
1
2
0.5
Demorest
w/o vector
w/ vector
4
6
8
10
12
14
R [km]
16
0
18
20
w/ GV
w/o GV
0
0.2
0.4
0.6
0.8
1
µB [GeV]
1.2
1.4
1.6