Schermo dielettrico e magnetico

Schermo dielettrico e magnetico
Prof. G. Carboni
Lezioni RNI – Prof. G. Carboni - 2010
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La soluzione del problema è identica nel caso
elettrostatico e magnetostatico, e si ottiene risolvendo
l’equazione di Poisson del potenziale con le opportune
condizioni al contorno.
Nel caso magnetostatico infatti H può essere scritto come
il gradiente di un potenziale avendo rotore nullo:
  H  0  H   M
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Geometria sferica
a
b
Chiamiamo k la costante dielettrica relativa
oppure la permeabilità magnetica relativa
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Soluzione per il campo all’interno
Eint 
9k

H int  (1  2k )(2  k )  2(a / b)3 (1  k ) 2
 Eext

H ext
Se k >>1
Eint 
 Eext
9

3 
H int  2k [1  (a / b) ] H ext
Per un conduttore k = er =  (schermaggio completo)
Per un materiale magnetico k = mr  20000 (lega mumetal)
Bint  m0 H int
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