３体模型によるN=16ドリップライン核 の構造解析 堀内 渉 (新潟大学) 鈴木宜之 (新潟大学) 背景 • N=14、16準閉核の存在 N=14 (0d5/2)6:22Oの多くの実験で報告 N=16 (1s1/2)2:28Oは存在しない • ドリップライン原子核(Z≦8) • 23N、24Oと異なり、22CはBorromean系 研究目的 • 類似性のある22C、23N、24Oを３体模型で調 べる。 • 陽子を添加していくとどのように構造が変化 するか。 → Borromean系との相違。 – 芯核は全て0d5/2閉核(N=14)を仮定。 – n-n間は現実的核力に固定。 – 芯核-n間ポテンシャルは現象論的に導入。 ３体模型 λ ハミルトニアン x1 ρ x2 Core-n: Woods-Saxon n-n: 現実的核力(G3RS) 2中性子の相対波動関数 core 0d5/2 0p1/2 Pauli禁止状態 0p3/2 芯核の占有軌道に直交する条件をつける <ulmj|Φ>=0 A, Λ → 確率論的変分法に従い最適化 0s1/2 芯核-n間ポテンシャル s波に射影する演算子 V1は固定してV0を調節 • 22C – • 21Cが存在しない → 20C+nは非束縛 23N、24O – 22N、23Oの基底状態エネルギーを再現するように決定 • • 22N : -1.28 MeV (21N+n閾値から) 23O : -2.74 MeV (22O+n閾値から) 22C、２３N、２４O PS=0: スピン一重項の成分 → スピン三重項成分は少ない。 平均自乗根半径 → 22Cは特に大きい。 20Cの平均自乗半径を2.99 22C: fmとすると、 3.61 fm （A～60程度） 軌道の占有確率 22C、23N、24Oは共にs波が主要 23N: (1s1/2)2 0.931 24O: (1s1/2)2 0.954 22Cは20C+nの束縛した軌道がない → 全てが20C+nの連続状態 22C : n-n相関を切ってs波のみで計算 エネルギー -0.09MeV (相関あり -0.489MeV) ２核子相関 23N を描いたもの。 22C: ダイニュートロン的相関が強い 芯核の引力強 → シガーライクが発達 22C 24O n-n密度 λ 2中性子相対の密度 22C v.s 重陽子 まとめ • n-n間に現実的核力を用いた3体模型によるN=１６ ドリップライン原子核22C、23N、24Oの解析。 • S=０成分、ｓ波が主要→非中心力の効果は小さい。 – 22Cは大きなハロー核 → 11Liの構造とは異なる。 – s波以外の部分波の寄与。 • 陽子を添加していくと、シガーライク的相関が発達。 • 23N、24Oは類似、22Cは成分は似ているが空間的な 拡がりに大きな違い。
© Copyright 2024 ExpyDoc
